ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Усреднение упругих полей точечных дефектов в образце конечных размеров из "Физическая механика реальных кристаллов" Но можно проверить, что лу = (1 -1- 40/3/С) 1. [c.246] Иногда поле типа (15.14) называют полем изображения или полем мнимых источников, имея в виду аналогию с электростатическим полем заряда, возникающим у проводящей поверхности и эквивалентным полю зеркального изображения заряда. [c.246] Равенство (15.16) подтверждает согласованность всех наших вычислений. Однако обратим внимание на другую сторону обсуждаемой проблемы. [c.247] Рассмотрим образец с равномерным распределением в нем однотипных центров дилатации с малой концентрацией. Будем интересоваться полями, изменяющимися на расстояниях, значительно превышающих среднее расстояние между дефектами. Тогда естественно ввести усредненные характеристики упругих полей в таком образце. [c.247] Мы видим, что хотя в безграничном кристалле центры дилатации не создают относительного изменения объема в среде между дефектами, в образце конечных размеров всегда существует всестороннее растяжение (Оо 0) или сжатие (йо 0), пропорциональное концентрации дефектов. Но поскольку результат (15.17) не зависит от размера образца то он должен остаться также в пределе Я оо при п = сопз1. [c.247] Упругие модули в (15.22) предполагаются вычисленными с учетом распределения точечных дефектов, рассматриваемых как локальные неоднородности (см. 19, п. 2). [c.248] Преобразуем (15.24), заметив, что плотность дефектов в деформированном теле п отличается от таковой в недеформированном кристалле По. [c.248] Второе слагаемое в правой части (15.26) описывает параупругие свойства среды, заключающиеся в возникновении внутренних напряжений при отсутствии внешних воздействий, когда (е = 0. [c.248] Вернуться к основной статье