ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Клиновая прямолинейная дисклинация из "Физическая механика реальных кристаллов" Однако компоненты вектора смещений (16.18) не убывают с увеличением значения г (г = + г/ ) и потому интегралы (16.27) являются расходящимися. Но если использовать вектор смещений лишь для нахождения его производных (тензора дисторсии), то при вычислении (16.27) допустим следующий прием. Вначале выполняется интегрирование не до бесконечного, а до некоторого конечного предела R. Затем делается предельный переход R оо, и все слагаемые, зависящие в пределе только от R, считаются постоянными величинами и опускаются. В результате может остаться только слабая логарифмическая зависимость интегралов (16.27) от R. Если, наконец, считать R характерным размером кристалла (или дисклинации), то подобная зависимость ((х In R) уже допустима. [c.265] Мы видим, что асимптотическое поведение смещений при больших г подчиняется закону ы х г 1п г. [c.266] Что касается элемента тензора напряжений Огг, то при условии 6 = О он равен Огг = V 3хк + Оуу) = V + Офф). [c.266] Мы видим, что энергия прямолинейной дисклинации существенно зависит от размеров тела, в котором она возникает. Это обстоятельство накладывает серьезные ограничения на условия существования дисклинаций в макроскопических кристаллических образцах. Маловероятно появление прямолинейных дисклинаций с углом поворота Q 1 в кристаллах больших размеров, хотя в малых объемах они могут появляться. В то же время следует ожидать, что дисклинации с Q 1, связанные с плоскими дефектами упакюв-ки типа границ блоков или зерен в кристалле, должны быть обычным явлением. [c.267] Вернуться к основной статье