ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Упругое поле движущихся дислокаций из "Физическая механика реальных кристаллов" Выясним, какой вид имеет полная система уравнений теории упругости, определяющая деформации и напряжения в кристалле, когда дислокации совершают заданное движение. [c.270] Уравнение (16.6) не зависит от того, покоятся или движутся дислокации. Однако в динамическом случае должно происходить изменение тензора дисторсии со временем, определяющееся характером движения дислокаций. [c.270] Из этого равенства очевидно, что интеграл в его правой части определяет величину вектора Бюргерса, протекающего в единицу времени через контур L, т. е. уносимого дислокациями, пересекающими линию L. Поэтому естественно называть /г тензором плотности потока дислокаций, а уравнение (17.3) — уравнением непрерывности потока дислокаций. [c.270] Тензор ilk имеет самостоятельный смысл и является основной характеристикой движения дислокаций. [c.271] Фигурирующие в этих уравнениях тензоры щи и jik являются заданными функциями координат (и времени), характеризующими распределение и движение дислокаций. [c.271] На основе определения тензора плотности потока дислокаций и системы уравнений (17.5) может быть развита динамика дислокаций в упругой среде Косевич А. М., 1962 Мура, 1963). [c.271] Для линейных дислокаций уравнение (17.10) имеет простой смысл. Действительно, в случае отдельной линейной дислокации свертка /о пропорциональна [Ьт1 V,т. е. пропорциональна проекции скорости дислокации на направление, перпендикулярное векторам т и Ь, другими словами, на направление, перпендикулярное плоскости скольжения дислокации. Таким образом, (17.10) означает, что при сохранении непрерывности среды вектор скорости дислокации V всегда лежит в ее плоскости скольжения, а, следовательно, механическое движение дислокации может происходить лишь в этой плоскости. [c.272] Если же движение дислокации сопровождается образованием некоторых разрывов сплошности, например макроскопическим скоплением вакансий вдоль участка линии дислокации, то левая часть соотношения (17.9) отлична от нуля и равна скорости относительного неупругого увеличения массы некоторого элементарного объема среды (или соответственно — уменьшения его удельного объема). [c.272] Вернуться к основной статье