ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Физические механизмы пластичности кристаллов Связь пластичности с движением дислокаций из "Физическая механика реальных кристаллов" Учитывая замечание в конце предыдущего раздела, мы можем воспринимать первое слагаемое в (17.54) как линейную плотность кинетической энергии дислокации. Тогда (/, / ) будет играть роль нелокальной плотности эффективной массы дислокации. [c.281] Второе слагаемое (17.54) естественно связать с кбазистатической потенциальной энергией самодействия дислокационной петли. В таком случае величину е (/, V) следует назвать нелокальной плотностью собственной энергии (энергии покоя дислокации). [c.281] В формуле (17.56) вектор п вынесен из-под знака интегрирования по I и I. При таком интегрировании учет n приведет к малой поправке к (17.56), если отношение толщины дислокационной линии к Характерному размеру всей петли мало. Предположим последнее отношение малым и ограничимся только членами, имеющими логарифмическую особенность по этому отношению. [c.281] Хотя выражения (17.56 ) и (17.60) различаются, но Они обладают сходной структурой, а для прямолинейной винтовой дислокации, когда 0 = 0, они совпадают. [c.282] Первая часть силы 8 обусловлена различными динамическими механизмами диссипации энергии движущейся дислокации. Во-первых, это микроскопические процессы взаимодействия дислокации с фононами и другими элементарными возбуждениями кристалла. Во-вторых, это макроскопические процессы потери энергии динамического упругого поля дислокации вследствие дисперсии упругих модулей реального кристалла. Одна из причин поглощения упругих волн (наличие примесей в кристалле) обсуждалась в 13. [c.282] Вторая часть силы 8 всецело обусловлена дискретностью структуры кристалла и атомным строением ядра дислокации. В частности, перемещающиеся вместе с дислокацией искажения кристаллической решетки на ее оси вызывают перестройку ядра дислокации при ее движении, что создает определенное торможение дислокации. Наконец, существует статическая составляющая силы 8, аналогичная в некотором смысле силе сухого трения . Последнюю необходимо обсудить подробнее. [c.282] Первое слагаемое в правой части (17.61) при интегрировании по всей петле выпадает, так как полная сила статического самодействия дислокации равна нулю. [c.283] Из (17.62) следует, что /Иг (/) имеет значение эффективной массы единицы длины дислокации при рассмотрении движения всей дислокационной петли. Но очевидно, чтр введенная таким образом эффективная масса единицы длины дислокации не является локальным свойством рассматриваемой точки на дислокационной петле. Она зависит от размеров и формы всей петли. [c.283] В заключение заметим, что инерционный член в уравнении движения играет существенную роль только при резко нестационарном движении дислокации, когда ее ускорение очень велико. Если же ускорение дислокации невелико, то определяющим является действие сил торможения, включающих в себя диссипативные силы. Величина и зависимость от скорости дислокации именно этих сил определяет в основном характер почти стационарного движения дислокации. [c.284] Вернуться к основной статье