ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Диффузионное взаимодействие дислокации с точечными дефектами из "Физическая механика реальных кристаллов" Помимо упругого взаимодействия между дислокацией и точечным дефектом, может существовать взаимодействие другой природы, которое мы называем диффузионным взаимодействием. Приступая к рассмотрению последнего, заметим, что в ряде случаев оно оказывается более существенным, чем упругое взаимодействие. [c.314] При анализе движения дислокации в 15 было показано, что переползание дислокации сопровождается неупругим изменением объема д (г), описываемым формулой (17.11). [c.314] Таким образом, отличный от нуля поток точечных дефектов на ось дислокации вызывает переползание последней со скоростью (20.22). [c.315] Обратим внимание на особенность выражения (20.22) в случае чисто винтовой дислокации. Для винтовой дислокации =0, и при любом конечном потоке / полученная по формуле (20.22) скорость переползания винтовой дислокации обращается в бесконечность и становится неопределенной по направлению. Эта особенность имеет следующий физический смысл винтовая дислокация является абсолютно неустойчивой по отношению к переползанию в результате конденсации точечных дефектов. Сколь угодно малый поток точечных дефектов приводит к перемещению винтового участка дислокации, заканчивающемуся таким изгибом дислокационной линии, который приобретает краевую составляющую вектора Бюргерса и препятствует дальнейшему ее движению (за счет возникновения дополнительных сил линейного натяжения). Легко понять,, что в изотропной среде вначале прямолинейная винтовая дислокация после потери устойчивости под действием однородного по ее длине не очень сильного потока приобретает форму геликоида (винтовой линии), ось которого совпадает с первоначальным направлением дислокации. На рис. 107 изображена гелм/соыйалбная дислокация,, закрепленная в точках Л и В. [c.315] Наличие пересыщения вакансий вдали от дислокации учитывается условием (20.9) на бесконечности. [c.316] Вернуться к основной статье