ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Рассеяние рентгеновских лучей кристаллами. Основные уравнения дифракции из "Кристаллография рентгенография и электронная микроскопия" Атомная структура вещества изучается с помощью анализа картины дифракции, т. е. распределения интенсив-тости рассеяния объектом излучений с достаточно малой длиной волны. С помощью дифракционных методов анализируют строение вещества в газообразном (строение молекул) и конденсированных состояниях. При изучении кристаллической структуры эти методы дают сведения о характере правильного периодического расположения частиц, образующих кристаллическую решетку, и о нарушениях этой периодичности (дефектах кристаллического строения). [c.160] Значения амплитуд рассеяния рентгеновских лучей рассматриваются в разделах 1 и 2, электронов — в гл. 11 и 19, а нейтронов —в гл. 11. [c.161] Выводы данной главы во всем, что не касается интенсивности интерференционных максимумов, являются общими. Также общим является и принцип вычисления интенсивности упругого (когерентного) рассеяния любого излучения группой центров с рассеивающей способностью /. [c.161] Допущения оправданы, если рассеивают кристалл малого объема и (или) с малой рассеивающей способностью центров [. [c.161] Если же рассеивающая способность центров велика или рассеивает достаточно совершенный кристалл большого размера, то уже нельзя пренебречь взаимодействием падающей и рассеянных волн. Это взаимодействие учитывается динамической теорией (см. гл. 7). В результате взаимодействия происходит ослабление интенсивности интерференционных максимумов по сравнению с той величиной, которая дается расчетом в кинематическом приближении. Ослабление интенсивности называют экс-тинкцией. [c.161] Эффект экстинкции необходимо учитывать в случае дифракции электронов даже на малых кристаллах, так как амплитуда рассеяния для них примерно в 100 раз больше, чем для рентгеновских лучей. При дифракции рентгеновских лучей экстинкционные эффекты становятся заметными, если области совершенного строения имеют размеры более 0,5 мкм. Учет поглощения (допущение 3) рассмотрен в разделе 2 гл. 7. [c.161] Вектор (/г — ко)/ к обычно называют вектором дифракции или вектором рассеяния (см. рис. 6.3). [c.162] Амплитуда рассеянного излучения У (К) является Фурье-трансформантой плотности рассеивающих центров р(г) в объеме V. [c.162] Другими словами, распределению рассеивающих центров с плотностью р(г) отвечает пакет волн, обладающих набором векторов К. [c.162] Как известно, интеграл Фурье обратим, поэтому плотность рассеивающих центров в объеме V является Фурье-трансформантой пакета волн, j. е. [c.163] Экспериментально возможно измерение 1 К) = = F(/ ) 2, поэтому изучение интенсивности рассеянного излучения в /(-пространстве позволяет определить квадрат модуля Фурье-трансформанты распределения рассеивающих центров в объеме V, т. е. дифракционный эксперимент является природным Фурье-аналнзатором этого распределения. [c.163] Рассмотрим теперь подробно рассеивающую способность атома по отношению к рентгеновским лучам. Очевидно, что рассеяние атомом складывается из рассеяния рентгеновских лучей электронами и рассеяния ядром. Как будет показано ниже, интенсивность последнего пренебрежимо мала по сравнению с интенсивностью первого. [c.163] Проведем сперва анализ рассеяния одним электроном, затем рассмотрим рассеяние атомом как группой свободных электронов без учета интерференции лучей, рассеянных каждым электроном, и, наконец, учтем эту интерференцию в разделе 2. [c.163] Вернуться к основной статье