ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Вывод общих формул для разложений оператора куликовского взаимодействия из "Введение в теорию межмолекулярных взаимодествий" Индекс I нумерует электроны атома А, индекс / — электроны атома В. В формуле (1.2) и ниже используем атомные единицы. [c.79] Справедливость (1.12) следует и из непосредственной проверки, если учесть, что г а зависит от ф только через соз (ф — фа), а оператор L = 1= i dldifi -j- /5фа). [c.81] В справедливости соотношения (1.18) можно убедиться и непосредственной проверкой. [c.82] Подчеркнем, что общая формула (1.45) и вытекающие из нее формулы (1.52)—(1.54) получены для основного состояния атомов, так как только в этом случае обо величины о). и со положи-тольпы, как это и предполагалось в (1.44). [c.89] Рассмотрим дисперсионную энергию во втором порядке теории возмущений. В случае молекул произведение матричных элементов (1.36) ун е не сведется к произведеиию квадратов модулей (1.38), так как равенства к = 1 ж могут ие выполняться. [c.90] Выражения для дисперсионной энергии взаимодействия различных типов молекул содерн атся также в работах [22, 23]. [c.93] Неравенства (1.83) и (1.86) дают двустороннюю оценку а ( со). [c.95] Первое слагаемое в коэффициенте Сю представляет вклад от ди-поль-октупольного взаимодействия, второе — от квадрупо ль-квадрупольного. Дисперсионные константы для Ие в возбужденных состояниях 2 S и 2 рассмотрены в работах [39, 40]. [c.96] Для атомов щелочных металлов расчеты дисперсионной эиергии в приближении Хартри — Фока могут претендовать лишь на правильный порядок величины. Поскольку поляризуемость щелочных атомов определяется в основном волновой функцией валентного электрона, весьма эффективным при расчетах оптических характеристик оказался метод модельных потенциалов, а также метод квантового дефекта [41—45]. В качестве модельных потенциалов, используемых для вычисления поляризуемостей и других характеристик щелочных атомов, применяются потенциалы Кратцера [46] и Саймонса [47]. Для этих потенциалов найдены аналитические формулы для поляризуемости [48], сумм сил осцилляторов [49], проведены вариационные расчеты [50]. Таблицы постоянных Сб, Сд, Сю для систем атом щелочного металла — атом инертного газа приведены в работе [45]. [c.96] В дальнейшем значение неоднократно уточнялось [58—60]. [c.97] Вернуться к основной статье