ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Гипотеза динамического подобия из "Флуктуационная теория фазовых переходов Изд.2" Вернемся к простой качественной картине флуктуаций в критической области, обсуждавшейся в 1 гл. II. Будем делить вещество на ячейки Йь с линейными размерами г Гс. В каждой из таких ячеек суммарный параметр упорядочения Ф( г) изменяется со временем. Определим характерное время за которое Ф( г) изменится на величину своего порядка. [c.227] Формула (3.3) в предельном случае qr 1 дает дисперсию гидродинамической моды, а при дгс 1 — флуктуационной. [c.228] Схематически расположение гидродинамических и флуктуационной областей показано на рис. 33. [c.228] Если ниже точки перехода возникают колебательные гидродинамические моды, то картина совершенно меняется. Перейдем к случаю вырожденных систем. [c.229] Этот вывод теории находится в блестящем согласии с экспериментом Арчибалда, Мошеля и Вивера [147]. [c.231] Зависимость поглощения второго звука от температуры вблизи Я-точки была измерена Тайсоном [148], результаты которого подтверждают соотношение (3.13). Непосредственного измерения дисперсии критической моды, например, с помощью нейтронного рассеяния, не проводилось. [c.231] Таким образом, коэффициенты переноса вырожденных систем сингулярны в точке перехода. [c.232] Величина 6лв(д, ) — фурье-образ функции линейного отклика 6лв(хг, x t). Известно (см., например, [1], 123), что 6лв(д, (о) является аналитической фунющей , не имеющей особенностей в верхней полуплоскости. В интересующем нас случае классических полей 6лв(д, 0) совпадает с одновременным коррелятором Л(д)5(—д) с точностью до множителя Г . [c.232] Вернуться к основной статье