ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Естественное возбуждение спектральных линий из "Теория атомных спекторов" Когда атом не возмущен внешними полями, то его гамильтониан коммутирует с результирующим моментом количества движения J. Вследствие (3.22) уровень энергии, соответствующий данному значению у, имеет вырождение кратности (2у 1) каждое из отдельных состояний характеризуется различным значением т. Такую систему (2у-[-1) состояний мы будем называть уровнем. При наличии возмущения, когда не все состояния имеют одну и ту же энергию, представляется удобным оставить за такой системой состояний то же название, так что мы будем употреблять слово уровень и в этом широком смысле. Аналогично, мы определяем слово линия для обозначения излучения, связанного со всеми возможными переходами между состояниями, принадлежащими к двум уровням. Излучение, возникающее при переходе между некоторой парой состояний, мы называем компонентой линии. Все компоненты имеют то же волновое число, за исключением случая, когда атом возмущен внешним полем. [c.100] В большинстве источников света условия возбуждения атомов достаточно изотропны, так что можно считать, что числа атомов в различных состояниях того же уровня равны. Такое возбуждение называется естественным. Если возбуждение происходит каким-либо неизотропным путем, например, при поглощении направленного пучка света или при возбуждении пучком электронов, то возможны значительные отклонения от условий естественного возбуждения. При изучении таких эффектов ) возникает целый комплекс проблем, стоящий в стороне от основных задач спектроскопии. Если не оговорено обратное, мы всегда будем считать, что имеет место естественное возбуждение. [c.100] Здесь А — вероятность спонтанного перехода Эйнштейна. Неудобством этой величины является то, что она несимметрична относительно начального и конечного условий, благодаря множителю (2у - -1)- который связывает ее с симметричной величиной 8 (Л, В), В дальнейшем мы получим формулы для сил определенных классов линий, у которых один уровень принадлежит к одной группе, а второй — к другой группе (мультиплеты). Для силы линии в таких формулах не будет иметь значения, какое из состояний, А или В. есть начальное, в то время как при у ф]в коэфициенты А Эйнштейна различны в двух случаях. Поэтому мы будем рассматривать силы как более удобную теоретическую характеристику интенсивностей линий. [c.101] Это выражение должно иметь то же самое значение для всех состояний а, в противном случае, если возбуждение будет выключено, число атомов в различных состояниях уровня А станет со временем разным, и из изотропной системы возникнет неизотропная система. Так как в общем случае не существует никаких простых соотношений между уровнями В, С. для всех атомов, то мы должны ожидать, что это будет справедливым для каждого слагаемого 8 (а, В). Аналогично, из-за симметрии а Р Ь) по отношению к а и Ь следует, что если 8 (а, В) не зависит от а, то 8 (Л, Ь) не зависит от Ь. [c.101] Все сказанное нами здесь об электрическом дипольном излучении справедливо и для магнитного диполя, если мы заменим Р на М, так как зависимость М от от (4.34) та н е, что и зависимость у Р. [c.102] Вернуться к основной статье