ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Процесс деления из "Химическая технология ядерных материалов" Несколько теорий дают приближенную оценку относительных выходов первичных осколков деления в зависимости от массового числа. Наиболее удачной из них является теория, предложенная Гленденином 151, согласно которой выход осколков с одинаковым массовым числом распределяется около наиболее вероятного значения атомного номера, с колебаниями на два атомных номера около наибольщего выхода (рис. 2. 11). [c.50] В табл. 2. 7 приводятся, по данным Паппа [б], наиболее вероятные атомные номера осколков при делении тепловыми нейтронами. [c.50] На примере ядер с массовым числом 90 на рис. 2. 12 дано распределение продуктов деления по выходам в цепочке распада. Количество любого изотопа, образовавшегося за определенный промежуток времени, находится из решения дифференциальных уравнений, составленных с учетом распадов и всех выходов. В данной главе для упрощения предполагается, что полный выход осколков с определенным массовым числом указан только для изотопа, атомный номер которого стоит ближе к наиболее вероятному заряду, указанному в табл. 2. 7. Например, весь выход осколков деления с массой 90 приписывается Кг . [c.50] При короткой вспышке ядерной энергии, например взрыве атомной бомбы, или при быстром нарастании мощности реактора полная освобождающаяся энергия равна сумме первых четырех членов, т. е. 182 Мэе. В случае выключения реактора, работавшего в стационарном режиме, или после выгрузки из него топлива, вся энергия Р- и т-излучения продуктов деления составляет 10 Мэе и освобождается постепенно в течение длительного времени. Энергия нейтрино не учитывается. [c.53] Приведенные уравнения применимы примерно через день после акта деления. Приблизительно четверть этой энергии получается от т-излучения и четверть от р-излучения. [c.54] Вернуться к основной статье