ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Равновесные и неравновесные процессы из "Введение в химическую термодинамику" Теплота и работа рассматриваются в термодинамике как количественные характеристики двух форм обмена энергией между системой и окружающей средой. [c.20] Поскольку термодинамическое понятие теплоты характеризует передаваемую энергию, оно может применяться только в связи с каким-либо процессом и соверщенно не отвечает обиходным представлениям о горячих и холодных телах как содержащих больше или меньше теплоты . [c.21] В случае, когда энергия переходит от окружающей среды к системе, теплоту процесса принято считать положительной (Q 0) Процесс, сопровождающийся положительным тепловым эффектом, называют эндотермическим. В противном случае (Q 0) процесс называют экзотермическим. [c.21] Чтобы не ошибаться при определении величины и знака теплоты процесса, важно четко представлять границы системы, к которой относится искомый показатель. Поясним это примером. [c.21] Системы, лишенные возможности получать или отдавать теплоту, а также процессы, для которых = О, называют адиабатными тепловую изоляцию, полностью исключающую теплообмен системы с окружающей средой, называют адиабатной оболочкой. [c.22] Вторая энергетическая характеристика процессов, работа А, аналогична теплоте в том отношенни, что она также показывает количество энергии, полученное (отданное) системой в ходе процесса. Но работа характеризует обмен энергией в форме кинетической энергии направленного, упорядоченного движения частиц. [c.22] Определения теплоты и работы показывают, что эти понятия в термодинамике применимы только к процессам, но не к состояниям систем. Поэтому упрощенные выражения типа система отдает работу (или теплоту) носят условный характер более строго следовало бы говорить система отдает энергию в форме работы (или в форме теплоты) . [c.22] К определению работы расширения. [c.23] Ответ неправильный, свидетельствует о недостаточной внимательности. [c.24] Точка 2, а следовательно, и ее координата 2 вообще не могут характеризовать какой-либо процесс, поскольку они указывают лишь на состояние, а не изменение состояния. [c.24] Вы правильно заключили, что найденная работа по термодинамической терминологии есть полезная работа процесса, в данном случае — химической реакции (а пе полная, поскольку может иметь место еще и работа расширения, например, когда в ходе реакции образуются газы). [c.25] Как известно, напряжение на клеммах гальванического элемента уменьшается при увеличении протекающего через него тока и, наоборот, максимальное напряжение получается при токе, равном (или близком) нулю. Бесконечно малому току соответствует бесконечно медленное протекание химической реакции в условиях, бесконечно мало отличающихся от равновесия. Поэтому неверно утверждать, что произведение э. д. с. на число Фарадея будет меньше максимальной работы. [c.25] О—10 1) Стационарное состояние . Правильно. [c.25] Однако есть и такие параметры процесса, которые нельзя рассматривать как изменение параметров состояния. К ним относятся Б первую очередь теплота и работа процесса. [c.26] Очевидно, что параметры процесса, представляющие собой изменение параметров состояния, пе зависят от пути, по которому идет процесс. Поэтому для бесконечно малого отрезка процесса такой параметр процесса можио записать в виде полного дифференциала (приращения) соответствующей функции состояния, например с1р, йТ. [c.26] Теплота и работа зависят от того, по какому пути (через какие промежуточные состояния) идет процесс. Для малого отрезка процесса эти параметры нельзя рассматривать как полный дифференциал какой-либо величины. Соответствующие малые количества (не приращения ) теплоты и работы будем обозначать через б 3 и бЛ. [c.26] Термодинамический процесс, после окончания которого система возвращается в исходное состояние, называется круговым процессом или циклом. [c.26] Неизменность свойств во времени эквнвалентня понятию установившегося, или стационарного, состояния. Именпо такое состояние при указанных н вопросе условиях установится, когда стабилизируется процесс передачи теплоты от более горячего тела через стержень к более холодному. В стержне при этом создастся и будет неизменным вполне определенное температурное поле. Вернитесь к фрагменту О—I. [c.27] Переходите к гл. 1 (на следующей странице). [c.27] Вернуться к основной статье