ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Характер движения заряженных частиц в газе при наличии электрического ноля из "Электроника" Режим работы электронной лампы резко изменяется, если в ней нарушается высокий вакуум. Соударения электронов с частицами газов, выделившихся из стекла или из электродов, приводят к появлению положительных ионов, искажающих распределение поля в лампе. Характеристика лампы принимает неправильный и нестабильный вид. Возникают ионные токи на управляющую сетку. Эти токи приводят к повышению иотенциала сетки и, следовательно, к изменению так называемого смещения на сетке. Всё это нарушает правильную работу всей схемы, одним из звеньев которой является данная электронная ламиа. [c.157] Для избежания выделения газов стекло и электроды лампы прогревают во время её изготовления на откачном посту до более высокой температуры, чем та максимальная температура, которую эти части могут иметь во время эксплуатации электронной лампы. Кроме того, в лампу вводят газопоглотитель. Степень вакуума в лампе можно проверить, подавая на сетку отрицательное напряжение по отношению к катоду и определяя при помощи чувствительного гальванометра отношение ионного тока на сетку к электронному току на анод. Это отношение называют вакуум-фактором. Для каждого типа ламп устанавливается предельно допустимое значение вакуумфактора. [c.157] Из других вопросов физики электронных ламп, которые необходимо учитывать при расчёте и конструировании этих ламп, немаловажное значение имеет вопрос о распределении температуры в различных точках стеклянной оболочки лампы при нормальном режиме её эксплуатации. В случае генераторных ламп, предназначенных для генерации колебаний высокой частоты и большой мощности, существенное значение могут приобрести диэлектрические потери в стеклянной оболочке лампы. Эти потери иногда приводят к настолько сильному разогреву стекла колбы, что лампа погибает из-за размягчения стекла. При применении электронных ламп и других электровакуумных приборов на сверхвысоких частотах тот промежуток времени, за который электрон проходит путь между электродами и который называют временем пролета, становится соизмеримым с периодом высокочастотного поля. Это нарушает условия работы прибора п, например, в генераторных лампах приводит, так же как и наличие межэлектродных ёмкостей, к предельному значению генерируемых частот. [c.157] Основная роль нространственных зарядов в газовом разряде только в некоторых случах сводится к ограничению тока пространственным зарядом. В общем случае существенное влияние пространственных зарядов на явления электрического разряда в газах заключается в искажении электрического поля между электродами по сравнению с полем между ними в высоком вакууме. Это искажение обусловлено не только изменением плотности пространственного заряда р вследствие ионизации нейтральных частиц газа в разряде, но и тем, что слои пространственного заряда нередко экранируют обширные области разрядного промежутка от полей, созданных электродами. Можно без преувеличения сказать, что иространственные заряды во многих случаях определяют распределение потенциала в разрядном промежутке в значительно большей степени, чем потенциалы и форма электродов. Это имеет, например, место в тлеющем разряде, в начальных стадиях искрового разряда, в коронирующем слое коронного разряда. [c.158] В явлениях прохождения электрического тока через высокий вакуум и через газы имеются налицо не только пространственные, но и поверхностные заряды на стенках прибора. Отрицательные заряды на стеклянных стенках образуются благодаря большей скорости хаотического движения электронов но сравнению с положительными ионами. Такие поверхностные заряды обусловливают поперечный градиент потенциала в разряде и играют существенную роль в теории положительного столба и газоразрядной плазмы. [c.158] Отрицательные иространственные заряды сказываются также в явлении так называемого ложного или кажущегося высокого вакуума. Это явление заключается в том, что в более или менее узкой трубе ири раскалённом катоде, эмиттирующем электроны, разряд не возникает, несмотря на то, что между катодом и анодом наложена достаточно высокая разность потенциалов, как будто в трубке слишком высокий вакуум. В действительности разряда не происходит потому, что осевший на стенках трубки отрицательный поверхностный заряд создаёт ноле, препятствующее движению электронов от катода к аноду. [c.158] НО действию применяемого при создании катода в виде электронной пушки отрицательно заряженного металлитес7 ого цилиндра (так называемый цилиндр Венельта) и приводит но теории зажигания разряда Е длинных трубках к образованию сфокусированного пучка электронов в начально стадии зажигания разряда. [c.159] Другой пример влияния поверхностного заряда па работу высоковакуумпого прибора мы имеем, когда какой-либо участок экрана в электроннолучевой трубке настолько сильно заряжается оседающими на нём электронами, что отрицательный поверхностный заряд начинает рассеивать иучок электронов. В результате светящееся пятно на экране теряет резкость своего очертания и размывается. Положительные поверхностные заряды образуются благодаря вторичной эмисспи под действием пучка быстрых электронов и также могут создавать поля, искажающие пути электронов. [c.159] Отношение называют фактором обхода. [c.159] Отношение той скорости, с которой нон или электрон продвигается нри стационарном режиме но направлению силовой линии, к напряжённости поля, называется подвижностью электрона или иона. Теория и эксперимент показывают, что для ионов скорость и пропорциональна напряжённости поля, т. е. [c.160] ДОМ соударспии. С другой стороны, L и зависят от плотности газа и от напряжённости поля Е, или, точнее, от отношения напряжённости ноля Е давлению газа р. Значения Ьш Т тем больше, чем больше Е р. Для положительных и отрицательных ионов при малых значениях Е р величины L и Т настолько малы, что ими можно пренебречь. [c.161] В случае электронов при больших значениях Е/р, когда направленное движение электронов начинает настолько преобладать над беспорядочным пх движением, что установившийся режим не достигается в пределах рассдштриваемой области разряда, понятие о подвинчности уже не приложимо к электронам. [c.161] Вернуться к основной статье