ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Вход потока электропроводной жидкости в магнитное поле и выход из него из "Прикладная газовая динамика. Ч.2" Около концов электродов электрическое поле неоднородно, в связи с чем плотность электрического тока в этих местах изменяется по величине и направлению. [c.217] Рассмотрим поток электропроводной жидкости в зоне входа в участок канала с магнитным полем (рпс. 13.13). Обозначим высоту канала (расстояние между электродами) 2а, а ширину канала 26. Течение в канале будем считать двумерным, что допустимо при условии Ь а. Начало электродов находится в плоскости X = 0 при. г О стенки канала неэлектроироводны. [c.218] Магнитное поле в области х 0 отсутствует (fi = 0), а в области х О оно постоянно п ориентировано по оси у в отрицательном направлении Вх = 0, Ву = В с О, Вг = = 0), т. е. перпендикулярно к плоскости рис. 13.13. [c.218] Дополнительные скорости (возмущения) и, w по осям х п z считаем малыми относительно начальной скорости W, т. е. и W, w W. [c.218] Следовательно, положительные заряды скапливаются у нижней стенки канала, а отрицательные — у верхней стенки. Если изолированные стенки заменить электродами, то нижний электрод будет положительным, а верхний — отрицательным. Соединив электроды Внешней цепью, мы получим в ней электрический ток, идущий от положительного электрода к отрицательному. [c.219] Значение потенциала на электроде (V ) при высокой проводимости последнего практически постоянно. [c.219] Знак плюс в (132) соответствует значениям я т] я/2, минус — значениям я/2 т] 0. [c.220] При выбранных знаках поперечная составляющая плотности тока ]г, обусловленная электрическим нолем, как было указано, направлена снизу вверх дV дz iO). Продольная составляющая плотности тока у, в верхней части канала положительна, а в нижней отрицательна на оси канала и = 0. [c.220] Поле плотности электрического тока [/= у /х + P чи-танное с помощью формул (135) для случая aWB Vu, = 2, изображено на рис. 13.14. [c.220] Используя электрическое поле первого приближения, можно определить поле скорости первого приближения, для чего следует обратиться к уравнениям движения (124) ). [c.222] Мы рассмотрели вопрос о течении жидкости на участке, расположенном непосредственно перед входом в канал с магнитным полем. [c.222] Аналогичным образом решается задача о выходе потока жидкости из магнитного поля, однако в этом случае при использова-нпи тех же уравнений следует знак переменной х изменить на обратный. [c.222] Знак продольного градиента давления остается прежним (отрицательным), иначе говоря, как выход потока из магнитного поля, так и вход в него сопровождаются падением давления (сопротивлением). Направления поперечных градиентов давления при выходе и входе потока жидкости в магнитное ноле противоположны. [c.223] Вернуться к основной статье