ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Осесимметричная струя в псевдоожиженном слое из "Струйное псевдоожижение" На графике (рис. 1.13) показаны типичные кривые изменения скорости по оси круглой неограниченной струи, истекающей в псевдоожиженный слой вертикально снизу вверх. Как видно из графика, в начале струи имеется ядро постоянной скорости, что характерно и для свободной струи [40]. С исчезновением ядра невозмущенного потока скорость на оси струи начинает уменьшаться. [c.25] Из анализа соотношений (1.12)-(1.14) следует, что на коротком переходном участке, не превышающем по длине одного калибра сопла, происходит существенное гашение осевой скорости струи, и в переходном сечении, расположенном от начального на расстоянии, равном примерно двум калибрам сопла, осевая скорость на 16,5% отличается от начальной. [c.25] Как видно из рис. 1.13, скорость на оси основного участка газового факела непрерывно уменьшается с увеличением расстояния от сопла. На первой половине основного участка происходит резкое падение осевой скорости, после чего темп изменения скорости замедляется. В псевдоожиженном слое гашение кинетической энергии струи (при Uq = onst и о = onst) происходит значительно интенсивнее (примерно в 4-5 раз), чем при истечении затопленной струи [1]. [c.25] На темп гашения осевой скорости струи в псевдоожиженном слое оказывают влияние начальная скорость истечения, диаметр сопла, диаметр частиц слоя, число псевдоожижения, плотность частиц и начальная неравномерность профиля скорости струи (начальная структура струи) [1, 4, 7, 15, 17, 19, 20, 28, 47]. [c.25] Изменение числа псевдоожижения W в исследованном диапазоне от 1 до 2,2 [1] также приводит к расслоению кривых на графике зависимости Umiy - Кривая падения осевой скорости струи в слое с большим числом псевдоожижения располагается на графике левее кривой, полученной при i/o = onst в слое с меньшим числом псевдоожижения. Дальнобойность струи при возрастании W уменьшается [1]. [c.26] Увеличение начального импульса струи (при dg = onst) приводит, наоборот, к возрастанию дальнобойности струи. Кривая падения осевой скорости для струи с большим начальным импульсом всегда располагается правее кривой с меньшим начальным импульсом. При постоянной массе струи (go = onst) увеличение начального импульса струи вследствие уменьшения диаметра сопла (увеличения скорости истечения) также приводит к возрастанию протяженности газового факела. Однако в этом случае расслоение кривых падения осевой скорости на графике зависимости Um(y) имеет обратный характер. [c.26] Увеличение плотности частиц монодисперсного слоя от 1135 до 4800 кг/м оказывает незначительное влияние на изменение осевой скорости струи, проявляющееся, в основном, в ее конечных сечениях. Протяженность же факела с увеличением плотности частиц уменьшается вследствие возрастания скорости витания частиц. [c.26] Увеличение массы псевдоожиженного слоя (при Яр = onst) не влияет на характер изменения осевой скорости струи и ее дальнобойность. Полученные в разных аппаратах опытные значения скорости на оси струи хорошо согласуются между собой по всей длине газового факела. В опытах не обнаружено также влияние положения кромки сопла относительно плоскости газораспределительной решетки на изменение осевой скорости в струе (при изменении расстояния до 80 мм) [1]. [c.27] Кривые изменения осевой скорости в исследованном диапазоне расстояний от кромки сопла (у Ыд) горизонтальных и вертикальных струй полностью совпадают при идентичных условиях истечения [1, 20, 44, 50]. Это свидетельствует об общности действующих законов турбулентного перемешивания в зонах смешения вертикальной и горизонтальной струй. Кинетические характеристики факела идентичны и в случае истечения кольцевой струи и эквивалентной по импульсу круглой струи. Некоторое расслоение кривых Um y) наблюдается лишь в начале струи и является следствием отмеченного ранее явления-зависимости картины развития струи от истории ее возникновения. В обоих случаях идентичность кривых падения осевой скорости должна обусловливать и идентичность геометрических форм газовых факелов, что и наблюдается в опыте. [c.27] Вернуться к основной статье