ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Основной участок струи из "Струйное псевдоожижение" Типичные кривые распределения скорости в различных сечениях основного участка осесимметричной и плоской вертикальных струй, представленные на рис. 1.19 и 1.20, свидетельствуют о непрерывной деформации скоростного профиля струи, который при сопряжении с профилем псевдоожиженного слоя проходит через минимум [1, 20]. [c.32] На рис. 1.21 приведены типичные профили скорости в различных сечениях осесимметричной и плоской струй в неподвижном слое зернистого материала. Графики свидетельствуют о непрерывной деформации скоростного профиля струи в сечениях каверны, который на границе струи, как и в псевдоожиженном слое, проходит через минимум. В нижних сечениях каверны Су 20 мм) на значительных расстояниях от оси струи существует восходящий поток газа, что является следствием растекания газа вдоль решетки на уровне сопла. Далее этот поток вырождается (рис. 1.21, а) вследствие инжектирующего действия струи, и в целом ее основная масса течет в ограниченном пространстве слоя, радиус которого несколько шире у плоской струи, чем у круглой. [c.33] При идентичных условиях истечения профили скорости в фиксированных сечениях горизонтальной и вертикальной струй полностью совпадают между собой по всей ширине пограничного слоя газового факела [1, 20, 30]. Некоторое различие в профилях наблюдается только на границе струйного пограничного слоя в горизонтальной струе, в отличие от вертикальной, скорость в этой зоне резко уменьшается до нуля на границе псевдоожиженным слоем. [c.33] Изображенные на рис. 1.19-1.21 профили скорости приведены на рис. 1.22 в безразмерных координатах UIUm=f(x/x ), где х-текущее расстояние от точки до оси струи Хс-ордината точки (в том же сечении), которой скорость вдвое меньше, чем на оси струи. [c.33] Шлихтинга является в данном случае лишь хорошим приближением, аппроксимирующим различные законы изменения скорости в центральной и пограничной областях факела. В свою очередь, идентичность универсальных функций для описания профиля скорости газа в затопленной струе [40] и в струе, истекающей в неподвижный или псевдоожиженный слой, очевидно, не случайна и свидетельствует о качественной схожести процессов турбулентного перемешивания (в зонах смешения) в обоих случаях. [c.34] Подобие скоростных профилей в сечениях круглой струи отмечалось в работе [17] и предполагалось в работах [21, 22]. [c.34] -расстояние от оси струи до места, в котором избыточная скорость вдвое меньше ее максимального значения в данном сечении. [c.35] Такая обработка опытных данных предполагает рассмотрение образующегося течения в газовом факеле как спутной струи, распространяющейся в окружающей среде, движущейся со скоростью 11в. [c.35] В кольцевой струе поле скорости на расстояниях у о от кольцевого сопла определяется условиями истечения и может иметь самый разнообразный характер (рис. 1.24). По мере удаления от выходного сечения поле скоростей непрерывно деформируется вследствие обмена импульсами с окружающей средой, и на расстоянии у о от сопла скоростные поля в газовом факеле струи, независимо от условий истечения, приобретают одинаковый профиль (см. рис. 1.22 и 1.23), удовлетворительно соответствующий универсальному профилю струй [1, 20]. [c.35] Аналогичный подход к решению задачи затопленной кольцевой струи был использован в работах С. Б. Старка и И. О. Замазия [40]. [c.36] Вернуться к основной статье