ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Основные характеристики осесимметричной струи в псевдоожиженном слое из "Струйное псевдоожижение" Из уравнения следует, что протяженность факела в слое возрастает с увеличением скорости истечения и радиуса сопла и уменьшается с увеличением размера и плотности частиц. [c.70] Из рис. 2.16 видно, что уравнение (2.48) хорошо согласуется с опытными данными. [c.70] На рис. 2.17 приведено сопоставление результатов расчета кривых падения осевой скорости по уравнениям (2.46) и (2.51). Здесь же нанесены данные расчета по уравнению Е.Я. Барсукова [7]. Как видно иэ рисунка, зависимости (2.46) и (2.51) одинаково хорошо описывают закономерность снижения осредненной осевой скорости соответствующие им кривые расположены в пределах разброса экспериментальных данных. Кривая, рассчитанная по уравнению (2.51), проходит в конце факела несколько выше (в среднем на 8,7%) кривой, построенной по зависимости (2.46). Это небольшое различие в значениях осевой скорости в конце факела, очевидно, можно объяснить повышением концентрации частиц по длине факела, не учтенным при выводе уравнения (2.46). Что касается эмпирического уравнения Е. Я. Барсукова [7], оно дает завышенные по сравнению с экспериментальными значения скоростей. [c.70] На рис. 2.18 приведено сопоставление результатов расчета геометрии факела по уравнению (1.41) с опытными данными. В конечных сечениях факела на графиках нанесены точки, соответствующие экспериментально определенной протяженности факела (дальнобойности струи). Как видно из рисунка, опытные точки хорошо группируются около расчетных очертаний струи. Для пограничной зоны осесимметричной струи в псевдоожиженном слое характерна эллипсовидная форма. Об этом свидетельствуют также данные киносъемки полуограниченной струи и шлифы, образованные этой струей на лобовом стекле. Матовый след струи, оставленный на стекле, соответствует форме эллипсоида. Нижняя часть его имеет четкие расширяющиеся криволинейные граншщ. В верхней части они размыты, но обнаруживают слабое сужение после середины. Размытость границ в верхней части следа обусловлена менее интенсивным и хуже организованным движением частиц вследствие зарождения и проскока пузырей. [c.71] При развитии горизонтальной струи наряду с определением параметров факела (которые находят аналогично параметрам в случае вертикальной струи) дополнительно возникает задача определения как положения искривленной аэродинамической оси струи, так и горизонтальной ее дальнобойности. В работе [1] для определения горизонтальной дальнобойности струи получено более простое, чем в работе [21], уравнение. [c.72] За горизонтальную дальнобойность струи принимали (см. рис. 1.9) расстояние от кромки сопла до оси вертикального восходящего участка факела. Положение оси вертикального участка фиксировали в опыте по центру холма частиц на поверхности слоя, образующегося при подаче струи. Установлено, что горизонтальная дальнобойность струи меньше протяженности факела в 1,6 раза. [c.72] Положение искривленной аэродинамической оси факела может быть приближенно определено графо-аналитическим методом. Для этого из конца отрезка, равного длине горизонтального участка струи, восстанавливают перпендикуляр, две образующиеся взаимноперпендикулярные прямые сопрягают дугой радиусом Гф = 0,55 Хгор. [c.72] Построение деформированного факела горизонтальной струи заключается в следующем. Сначала определяют положение аэродинамической оси факела, а затем, использовав уравнения (1.41), строят на ней график Ь = Ыу). [c.72] Вернуться к основной статье