ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Методы определения распределения фотоэлектронов по скоростям и методы определения порога фотоэффекта из "Электрические явления в газах и вакууме" Для иллюстрации первого метода приводим на рисунке 58 схематический разрез прибора Клемперера [377]. Внешние размеры прибора высота (в направлении, перпендикулярном плоскости рисунка 58) — 16 мм, диаметр внешнего цилиндра — 20 мм. [c.133] Точность этого метода ограничивается тем, что пучок электронов, проходящих через шели Р, Р п Р , не может быть бесконечно топким и поэтому в А попадают электроны, вылетающие из В со скоростями, лежащими в некотором конечном интервале. [c.134] С другой стороны, в А могут попадать не только электроны, летящие по окружности Fl, Ро, Рз, но и электроны, испытывающие многократные отражения от стенок прибора. Поэтому метод магнитного поля не даёт надёжных результатов в тех случаях, когда основной пучок электронов, летящих по кругу радиуса г, очень слаб, т. е. в случае очень малых скоростей и скоростей, близких к граничной скорости. В средней части кривой распределения результаты получаются надёжные. [c.134] В пределе число электронов dn -, приходящихся на иН тервал энергии от eU до e U- -dU), пропорционально tg угла наклона касательной в данной точке кривой. Таким образом, из кривой вольтамперной характеристики при задерживающих потенциалах можно получить кривую распределения фотоэлектронов по энергиям, дифференцируя кривую. [c.136] Если начертить кривые распределения по энергиям или по скоростям в зависимости не от абсолютных значений энергии или скорости, а в зависимости от отношения данной величины энергии или скорости к той, которой обладает наибольшее число электронов, то кривые для одного и того же металла, но для различных частот падающего света накладываются одна на другую. Такие общие для всех частот v падающего света кривые распределения по энергиям и кривые распределения по скоростям называются сложными кривьши распределения пример такой кривой распределения по скоростям приведён на рисунке 61. [c.136] Различно обозначенные на рисунке 61 точки относятся к различным V. Для различных металлов сложные кривые распределения похожи друг на друга. Та энергия, которой обладает наибольшее число электронов, равна примерно 0,4 максимальной энергии (определяемой по закону Эйнштейна). Та скорость, которой обладает наибольшее число фотоэлектронов, равна примерно 0,6 максимальной скорости. О распределении скоростей среди фотоэлектронов смотрите также [415]. [c.136] Третий метод определения заключается в подсчёте v из эффективной работы выхода ср, определённой из измерений термоэлектронной эмиссии. Это метод наиболее простой, но для его применения надо, во-первых, иметь возможность нагреть данный катод без его разрушения или изменения его агрегатного состояния до температуры, достаточно высокой для заметной термоэлектронной эмиссии, во-вторых, надо быть уверенным, что состояние поверхности катода одно и то же как в опытах по термоэлектронной эмиссии, так и при исследовании фотоэффекта. [c.139] Измеряя интегральный фотоэффект чёрного излучения при двух различных температурах источника излучения, можно определить /iv , построив обычным путём прямую Ричардсона. [c.139] Таким образом отпадает вопрос об источнике черного излучения и об отступлениях от условий равновесия. [c.140] Результаты измерения порога фотоэффекта для ряда тел представлены в таблице 6. О влиянии намагничивания на порог фотоэффекта л елеза смотрите [413, 414]. [c.140] Вернуться к основной статье