ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Спектры излучения газа при сверхвысоком давлении из "Электрические явления в газах и вакууме" Однако излучение световых квантов при переходе свободных электронов на дискретные (хотя и размазанные) уровни ещё недостаточно для объяснения непрерывного сплощного спектра во всех областях длин волн. Энергия, отдаваемая электроном, оседающим на дискретном атомном энергетическом уровне, по меньшей мере равна энергии отрыва электрона с этого уровня, и спе1 тр рекомбинации должен был бы иметь более или менее резкую границу со стороны длинных волн. [c.385] Но кванты электромагнитного излучения возникают не только при переходе электронов на дискретные атомные уровни, но и при торможении электронов. Пример такого излучения торможения мы имеем при генерации белого рентгеновского излучения при ударе электронов об антикатод рентгеновской трубки. Это торможение можно уподобить переходу электрона с одного недискретного (свободного) энергетического уровня на другой, также недискретный (свободный) уровень. Электрон, движущийся в хаосе микрополей плазмы, не может не попадать на отдельных участках своего пути в тормозящее поле. Торможение вызовет и неизбежное излучение. Значение разности энергий обоих свободных уровней, между которыми происходит переход электрона, а следовательно, и энергия излучаемого кванта могут быть любыми. Спектр излучения может простираться сколь угодно далеко в сторону как длинных, так и коротких волн. [c.385] Таким образом, непрерывный спектр газа объясняется дискретно-свободными и свободно-свободными переходами электронов, то-есть свечением рекомбинации и свечением торможения в изотермической плазме [1199]. [c.385] Поэтому с увеличением концентрации /рек растёт много быстрее, чем /д. [c.386] Вернуться к основной статье