ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Дальнейшее уточнение теории искрового пробоя из "Электрические явления в газах и вакууме" Изложенная выше и опубликованная в 1939—1941 годах теория искрового пробоя Лёба и Мика встретила ряд возражений со стороны некоторых физиков. Существуют попытки опровергнуть претензию новой теории на объяснение пробоя, начиная со значений рй, равных 200 мм Нд см [1923], опирающиеся на малую количественную определённость условия Мика (686). Есть также попытки показать, что выставляемые её авторами возражения против применимости в этой области теории Таунсенда-Роговского недостаточно обоснованы и могут быть объяснены, с одной стороны, недостаточно широкой и точной постановкой эксперимента, а с другой, — некоторыми неточностями в теоретических подсчётах [1922]. При этом проводится разница между случаями импульсного и статического пробоя, а также между случаями длинных и кор отких искровых промежутков. Область первых уступается новой теории, область вторых закрепляется за старой. [c.565] В этой связи считаем небесполезным подчеркнуть следующее представление новой теории, кажущееся на первый взгляд парадоксальным удачно начавшееся движение только одного электрона приводит к развязке такого мощного явления, как могучая электрическая искра, пробивающая в лабораторных опытах искровые промежутки длиной в несколько метров, а в природных условиях проявляющая себя в виде молнии. Заметим, что противники теории стримеров оставляют этой теории как раз область импульсных разрядов, длинных искр и молнии. [c.565] Возражения против теории Лёба и Мика смотрите также [1962] о теории Мика и об экспериментальной проверке этой теории смотрите [1956, 1959, 1963, 1964, 1976, 1981, 1983, 2508, 2509]. [c.565] Результаты исследований пробойного потенциала между плоско-параллельными электродами, произведённые при помощи генератора Ван-дер-Граффа при давлениях до 60 атм в воздухе, опубликованные в 1941 году [2510], позволили Лёбу [1981] сопоставить отклонения от закона Пашена, предсказываемые теорией Мика с отступлениями, действительно наблюдавшимися в этих исследованиях. Результаты этого сопоставления приведены в таблице 44. В эту таблицу включены лишь результаты, полученные в такой области напряжений, в которой они не могли быть искажены явлением холодной эмиссии, начинающейся при ещё больших напряжённостях поля. [c.567] Определение телесного угла а требует сложного процесса усреднения. Самый радиус x является некоторой усреднённой величиной, а напряжённость поля X неодинаково изменяется с расстоянием от центра головки по направлениям, составляющим различные углы с направлением поля X. Для того, чтобы упростить вычисления в первом приближении, можно грубо положить напряжение Х[ равным алгебраической сумме X и X, а за телесный угол а принять угол, определяемый пересечением сферы радиуса Xi с центром в центре головки лавины и круглого цилиндра с радиусом рис осью, совпадающей с осью лавины. [c.569] Здесь X — напряжённость поля, созданного напряжением между электродами разрядного промежутка. Из уравнения (713) можно определить Х1. [c.570] Вернуться к основной статье