Справочник химика 21

Химия и химическая технология

Статьи Рисунки Таблицы О сайте English
Этот случай имеет место при большом давлении газа вплоть до очень высоких частот.

ПОИСК





Теория высокочастотных разрядов

из "Электрические явления в газах и вакууме"

Этот случай имеет место при большом давлении газа вплоть до очень высоких частот. [c.659]
Случай В. Давление газа и частота поля не соответствуют с достаточно хорошим приближением предельным случаям Л и Б. [c.659]
Рещая уравнения (831) и (832) для высокочастотного разряда в газах Аг, Кг, Хе и Не, Хейл приходит к следующим выводам. [c.661]
При 5гвелич нии частоты f = -у амплитуда пробойной напряжённости поля должна сперва падать, затем вновь возрастать, как это показывают кривые рисунка 295, построенные для Аг. На этом рисунке по оси ординат отложено значение Ео в в см, соответствующее пробою, по оси абсцисс — частота f в мегагерцах. Параметром каждой кривой служит давление газа р. При каждом давлении (т. е. при определённом значении длины свободного пробега электрона) максимум Еа соответствует t = Т. [c.661]
Основные идеи этой теории таковы. При наличии достаточной концентрации частиц газа в высокочастотном поле упругие столкновения свободных электронов с этими частицами расстраивают направленное поступательно-колебательное движение электронов (стр. 659) и приводят к установлению хаотического движения электронов со сложным распределением их по скоростям. Как и в случае постоянного поля, электроны приобретают от высокочастотного поля всё большую и большую энергию и ионизуют частицы газа путём неупругих соударений. С другой стороны, свободные электроны исчезают из области высокочастотного поля, образуя отрицательные ионы или путём диффузии. [c.663]
Позин в работе [2202], посвящённой электрическому пробою в волноводах, разрабатывает вопрос о пробое при отдельных кратковременных импульсах различной продолжительности при несущей частоте, соответствующей сантиметровому диапазону. [c.665]
Выражение (842) показывает, что в рассматриваемом случае больших давлений газа должен быть справедлив закон Пашена и что пробойная амплитуда напряжения прямо пропорциональна давлению. [c.667]
Это позволяет ему представить свои решения в случае длин волн 1,25, 3 и 10 AI в виде годных для практического расчёта формул, содержащих лишь численные константы, давление р и длитель- ность импульса [а. [c.668]
При атмосферном давлении это приводит ко времени формиро-нания разряда 4,9 )сек прн р 760 мм Hg и 19 Сек прн р 20 мм Hg. [c.668]
Наиболее строгой и наиболее развитой теорией высокочастотного пробоя является в настоящее время теория, развитая в ряде статей Герлиным и Броуном и Макдональдом и Броуном. [c.669]
В этой теории, построенной для высокочастотного разряда при давлениях, для которых законно пользоваться представлением о диффузии электронов в газе [2203—2206], принимается за критерий пробоя условие, выражающее баланс заряженных частиц в установившемся разряде. Теория относится в основном к случаю разряда в полости, окружённой металлом, например в волноводе, и проверена указанными авторами экспериментально для этого случая. [c.669]
Вид функции хуг) определяется геометрической конфигурацией разрядной полости. При решении задачи определяется Ео, т. е. значение Е, соответствующее той точке в разрядном промежутке, где (хуг) = 1. [c.670]
Таким образом, встаёт задача составления таблиц или графиков для С, основанных на экспериментальных данных. Эту задачу авторы теории решают, определяя экспериментально напряжённость поля при пробое в воздухе между плоскими электродами при длине волны около 9,6 см. Результаты этих измерений, проведённых для различных расстояний между стенками плоско-параллельной камеры прн различных давлениях, представлены кривыми рисунка 299. [c.671]
Во второй из статей [2203] теория прилагается к случаю двух коаксиальных бесконечно длинных цилиндров. Проведённые измерения хорошо подтверждают теорию. В третьей статье задача решается для коаксиальной цилиндрической резонансной камеры конечной (в том числе и малой) длины и уточняются данные для коэффициента С, полученные ранее без учёта боковых стенок камеры. [c.672]
Работа [2204] содержит дальнейшее развитие той же теории. Коэффициент С вычисляется, исходя из решений, получаемых для закона распределения электронов по скоростям при высокой частоте. Таким образом, в этой работе пробойная напряжённость поля рассчитывается без применения каких-либо других экспериментальных данных, кроме потенциалов возбуждения газа и эффективного поперечного сечения. Расчёты и измерения проведены для Не в широком интервале давлений (от 0,3 до 300 мм Нд) при частоте 3000 мегагерц. [c.672]
Расхождения между теорией и опытом лежат в пределах ошибок измерений необходимых для расчёта исходных величин. [c.672]
Математическая часть теории более сложна и расчёты более строги, чем в работе [2204], так как некоторые упрощения задачи, сделанные там в расчётах для Не, недопустимы в случае водорода. [c.672]
На рисунке 300 показаны теоретические кривые и экспериментальные точки. [c.673]
Теоретические результаты сличены также для частот 5 мегагерц и 11 мегагерц с экспериментальными данными Гитенса [2207]. [c.673]


Вернуться к основной статье


© 2025 chem21.info Реклама на сайте