ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Калориметрия из "Понятия и основы термодинамики" Представление о переходе теплоты от тела с более высокой температурой к телу с более низкой температурой было использовано при выработке одного из первых методов калориметрии. Естественно было предположить, что при постоянной разности температур между телами и прочих постоянных условиях количество перешедшей теплоты прямо пропорционально времени, в течение которого происходил переход. Этот метод впоследствии получил название метода постоянной подачи теплоты [8]. [c.49] Если вторым телом является воздух, то закон охлаждения Ньютона (1701 г.) устанавливал зависимость между количеством перешедшей теплоты и разностью температур при небольшой разности температур количество перешедшей теплоты прямо пропорционально этой разности при постоянстве, конечно, прочих условий, влияющих на переход теплоты [15]. [c.49] При практическом применении метода постоянной подачи теплоты температура одного тела (среды) часто оставалась постоянной на протяжении опыта, температура же другого тела изменялась. Закон Ньютона позволял вычислять количество теплоты, перешедшей от среды к телу (или обратно), и при этих условиях опыта. [c.49] В руках умелых экспериментаторов метод давал хорошие результаты. Применив его, Деларош и Берар (1814 г.) [16] впервые получили надежные значения теплоемкости газов (при постоянном давлении), а Пти и Дюлонг (1819 г.) [17] измерили теплоемкости элементов и открыли закон равенства грамм-атомных теплоемкостей элементов, носящий теперь их имена. [c.49] Метод постоянной подачи теплоты был применен для изучения скорости нагревания (охлаждения) различных тел на воздухе, служившем средой. Мартин (1740 г.) нашел, что у равных объемов ртути и воды температура ртути повышается (понижается) е два раза быстрее, чем температура воды [2, 4, 8, 13]. [c.49] Рихман [18] экспериментально доказал (1753 г.), что ртуть нагревается и охлаждается быстрее, чем равные объемы других жидкостей с меньшей плотностью. Далее Г. В. Рихман показал (опубликовано в 1758 г. уже после его трагической смерти), что равного объема шары из меди, латуни, олова и свинца охлаждаются при одинаковых условиях с различной скоростью, причем нельзя было установить зависимость между скоростью охлаждения и плотностью металла. Нельзя было также установить зависимость между скоростью охлаждения и твердостью металла. [c.50] Метод постоянной подачи теплоты не пользуется непосредственно положением о сохранении количества теплоты. Но применение другого метода калориметрии—метода смешения—всецело связано с этим положением. [c.50] Значения всех температур должны быть отсчитаны от одного и того же нуля, который может быть произвольным. Формула (III, 1) известна под названием формулы Тейлора—Рихмана. [c.50] Уравнения (III, Г) и (III, 1а) справедливы не только для воды, но и для любой другой л идкости. Но эти уравнения не применимы для вычисления температуры, которая устанавливается при встряхивании воды и ртути. Фаренгейт, который по предложению Бургаве производил эти опыты, нашел, что температура, устанавливающаяся при встряхивании равных масс (объемов) воды и ртути, больше средней арифметической, если температура воды выше температуры ртути, и меньше средней арифметической, если температура воды ниже температуры ртути. При встряхивании трех объемов ртути с двумя объемами воды конечная температура равна средней арифметической начальных температур ртути и воды. [c.50] Вернуться к основной статье