ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Энтропия из "Понятия и основы термодинамики" На второй адиабатической стадии квазистатического цикла Карно температура рабочего вещества повышается от температуры холодильника до температуры нагревателя а количество теплоты равно нулю. Отрезок da направлен вверх перпендикулярно оси приведенных теплот. [c.185] В соответствии с уравнением (IX, 23а) отрезки аЬ и d равны и имеют прямо противоположные направления. [c.185] Диаграмма qlT—Т позволяет очень просто находить количество теплоты, полученной рабочим веществом от нагревателя, количество теплоты, отданной рабочим веществом холодильнику, и суммарное количество работы, произведенной машиной над источником работы равно. площади прямоугольника fabe (знак площади плюс) q. равно площади прямоугольника e df (знак площади минус) а равно, по принципу эквивалентности, алгебраической сумме обеих площадей, т. е. площади прямоугольника dab (знак площади плюс). [c.185] При перемене направления рассмотренного квазистатического цикла Карно с теплового на холодильное на диаграмме рис. 15 надо переменить направления стрелок на обратные, оставив величины всех отрезков неизменными. [c.185] Перемещение точки а параллельно оси qlT переместит всю диаграмму /Г—Т параллельно оси q/T. Но все выводы, связанные с диаграммой, не изменятся от такого перемещения. [c.185] Систему, имеющую уже температуру T,- -dT, приводят в тепловой контакт с источником теплоты, имеющим температуру T,- -2dT. Далее надо слово в слово повторить то, что было сказано выше. [c.186] Систему с температурой T - -2dT приводят в тепловой контакт с источником теплоты, имеющим температуру Ti -3dT, и т. д., и т. д., пока система не примет температуры Т . [c.186] Для охлаждения системы от температуры до приводят систему, имеющую температуру Т , в тепловой контакт с источником теплоты, имеющим температуру —dT и т. д., и т. д., пока не будет достигнута температура Tj. [c.186] После совершения системой (квазистатического) цикла ничего не изменилось в ней самой, но произошли изменения в источнике работы и источниках теплоты. Сейчас предстоит доказать, что эти изменения можно взаимно уничтожить, ничего не изменив в других системах, других источниках работы, других источниках теплоты. [c.187] Выберем источник теплоты с температурой Т . Эта температура может совпадать или не совпадать с температурой одного из прежних источников теплоты, которые были необходимы для проведения рассматриваемого квазистатического цикла. Между источником теплоты с температурой Г,, и каждым из прежних источников теплоты проведем квазистатические циклы Карно. Обозначим через 9 (Т о)кваз11ст. бесконечно малое количество теплоты, которую получил (отдал) источник теплоты с температурой Т , а через (Т кзазист. бесконечно малое количество теплоты, которую отдал (получил) источник теплоты с температурой Т при проведении квазистатического цикла Карно между источниками теплоты с температурами и Т.. [c.187] Выполним условие (IX, 25) для каждого из источников теплоты. [c.188] источник теплоты с температурой Гц тоже суммарно не получил и не отдал теплоты. Суммарная работа рассматриваемого квазистатического цикла и квазистатических циклов Карно тоже равна нулю. [c.188] Одной из таких общих связей является принцип эквивалентности. Но эта связь—не единственная. Рассмотрение квазистатических циклов Карно привело к открытию другой общей связи, выражаемой уравнением (IX, 23а). По аналогии можно предположить, что и в случае любого квазистатического цикла должна существовать общая связь между количествами теплоты, полученными (отданны.ми) источниками теплоты, и температурами источников теплоты. [c.189] Уравнение (IX, 28)—вторая общая связь, которой должен удовлетворять любой термодинамический квазистатический цикл. Справедливо и обратное положение выполнение уравнения (IX, 28) означает, что рассматриваемый термодинамический цикл является квазистатическим. [c.190] Уравнение (IX, 28)—обобщение уравнения (IX, 23а). [c.190] Клаузиус следующим образом выражает содержание уравнения (IX, 28). Если в некотором квазистатическом круговом процессе мы разделим каждый поглощаемый изменяющимся телом положительный или отрицательный) элемент количества теплоты на абсолютную температуру поглощения и по.гученное таким образом дифференциальное выражение проинтегрируем для всего кругового процесса, то значение интеграла равняется нулю (116], стр. 142). [c.190] Уравнение (IX, 28) является математическим выражением второго начала термодинамики для квазистатических процессов. [c.190] Далее остается повторить почти слово в слово те рассуждения, которые привели от уравнения (VII, 16) к уравнению (VII, 2), т. е. от принципа эквивалентности к понятию энергии. [c.190] Вернуться к основной статье