ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Выделение излучения требуемой длины вольны. Общие соображения из "Применение поглощения и испускания рентгеновских лучей" В данном разделе приведен наглядный очень приближенный расчет интенсивности /Са-линий кобальта, возбужденных рентгеновским излучением. [c.118] ДЛЯ кобальта равен 0,4. Из этой величины только 0,9 приходится (Н а /(а-ли1нии [остальная часть (0,1) приходится на К -лтш]. [c.120] Ниже приведены все данные, необходимые для расчета в нашем примере. [c.120] Первичное излучение Длина волны 1,60 А, энергия фотонов 1,24 X X 10- = вт сек -. [c.120] Длина волны возбуждаемой линии 1,79 А, /Са-линия кобальта. [c.120] Длина волны края поглощения 1,61 А, /С-край кобальта. [c.120] Источник рентгеновских лучей Трубка с вольфрамовой мишенью, работающая пря 50 кв, 50 ма. [c.120] Если бы эксперимент, к которому относится приведенный расчет, в действительности был выполнен, было бы обнаружено несколько несоответствий. Наиболее существенным из них является распределение мощности рентгеновских лучей по широкой области спектра. Интенсивность в уравнении (48) в действительности должна представлять собой результат интегрирования от коротковолновой границы до края поглощения. Точно также Лмакс и должны быть заменены величинами, учиты-. вающими область спектра, по которой проводится интегрирование. Учет всех этих эффектов уменьшил бы значение Iка, следующее из уравнения (54), примерно в 10 раз. [c.121] Для расчета была выбрана одна единственная длина волны возбуждающего излучения. В действительности же первичное излучение охватывает широкую область длин волн (см. 4.1), в которой оно возбуждает характеристические лучи с различной эффективностью. В области спектра, расположенной с коротковолновой стороны от края поглощения, имеются два эффекта, как бы уменьшающие эффективность возбуждения. Первый из них заключается в том, что высокая проникающая способность коротковолнового излучения уменьшает долю возбужденного рентгеновского излучения, которая фактически выходит из образца. Второй эффект заключается в возрастании роли, которую играет рассеяние в области более коротких длин волн, что уменьшает роль фотоэлектрического поглощения. [c.121] Коэффициент фотоэлектрического поглощения возрастает пропорционально кубу длины волны в областях спектра, удаленных от края поглощения, тогда как коэффициент рассеяния в первом приближении от длины волны не зависит. В табл. 1 для нескольких длдн волн и соответствующих им значений потенциалов возбуждения приведены относительные доли рассеяния и фотоэлектрического поглощения для гипотетического элемента с атомным номером около 13. [c.121] Как видно из этой таблицы, короткие длины волн менее эффективны. Кроме того, они усиливают рассеянный фон и тем самым понижают точность анализа. [c.121] Возможность использования полихроматических пучков в абсорбциометрии ограничена, поскольку в них имеется излучение различных длин волн (см. гл. 3). В предыдущем разделе были отмечены трудности, обусловленные этой же причиной. Из толо, что нам известно о работе детекторов (см. гл. 2), ясно, что измерения интенсивности при определенной длине волны осложняются присутствием нежелательного рентгеновского излучения. [c.121] Все это указывает на необходимость упрощения рентгеновских экспериментов выделением волн нужных длин и исключением или подавлением других волн. [c.122] Вернуться к основной статье