ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Квантование электромагнитного поля в пустоте, фотоны Поле излучения в кристаллах из "Колебательные спектры и симметрия кристаллов" На компоненты волнового вектора в накладываются такие же ограничения, как и на компоненты вектора q в гл. 3, 5, б. [c.193] И аналогичные выражения для q и р с индексом 2. [c.194] Кванты энергии излучения йсоа называются фотонами. [c.195] Операторы и можно считать операторами уничтожения и рождения фотона с волновым вектором а и поляризацией %. Это становится очевидным, если повторить для поля осцилляторов анализ, проведенный в 2, где было введено понятие фонона. [c.196] Матричные элементы для зависящих от времени собственных функций изменяются со временем так же, как и для фононов как ехр(—1(Ост0 — Для оператора уничтожения фотона и как ехр(гсосгО —ДЛЯ оператора рождения фотона. Это следует из определений (3.10), если вычислить матричные элементы векторного потенциала (3.13), зависящие от времени. [c.197] Теперь рассмотрим электромагнитные волны в кристалле. Влияние ограниченного объема кристалла мы учтем посредством искусственного приема — введения условий цикличности (гл. 3, 4, в). Мы наложим эти условия на электромагнитное поле, чтобы воспользоваться результатами 3. Но в материальной среде уравнения Максвелла для вакуума заменяются уравнениями, в которые входит диэлектрическая проницаемость е (гл. 6, 2). Сначала рассмотрим электромагнитные волны, частоты которых лежат в области прозрачности кристалла — в этом случае диэлектрическая проницаемость имеет действительные значения. [c.197] Вернуться к основной статье