ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Квантовая теория взаимодействия излучения и вещества из "Физика и техника спектрального анализа" В предыдущем параграфе были получены формулы для интенсивности и степени деполяризации линий комбинационного рассеяния при линейно поляризованном возбуждающем излучении. Если применяется естественный возбуждающий свет, то интенсивность рассеянного света нужно усреднить по всем направлениям вектора Е в плоскости, перпендикулярной к направлению распространения падающей волны, т. е. к вектору п. [c.33] Таким образом, в формулы, описывающие угловую зависимость интенсивности и степени деполяризации линий комбинационного рассеяния света при естественном возбуждающем излучении, входит лишь один параметр — величина р. В этом смысле естественное и линейно поляризованное возбуждающее излучения эквивалентны (см. формулы (2.61), (2.62)). Заметим, что поскольку р связано с р соотношением (3.21), то этот параметр не является независимым и не может служить для раздельного определения инвариантов Рс, и ра- Из этого следует также, что экспериментальные исследования индикатрисы рассеяния не позволяют найти инварианты тензора рассеяния. Несмотря на это, подобные исследования представляют большой интерес, так как позволяют проверить общие формулы (3.22), (3.23) н выяснить, насколько хорошо выполняются предположения, лежащие в основе теории. [c.37] Апертура колли-.маторного объектива составляла 8°20. Осветитель диафрагма О и сосуд с жидкостью К крепились на общем основании и могли поворачиваться около вертикальной оси, совпадающей с осью цилиндра К, в то время как регистрирующее устройство оставалось неподвижным. Регистрация линий комбинационного рассеяния проводилась фотоэлектрическим методом. [c.38] При повороте установки рабочий объем рассеивающей жидкости, вырезаемый апертурой коллиматора, не остается постоянным. Это изменение в данных работах учитывалось графическим путем, и в полученные результаты вносились необходимые поправки. Измерения проводились в диапазоне углов рассеяния от 40 до 150°. [c.38] Короткова [15] для двух сильно поляризованных линий. [c.40] Асимметрия индикатрисы вперед — назад на кривых, приводимых в работе [16], по-видимому, не проявляется. Поэтому представляют большой интерес дальнейшие исследования индикатрисы рассеяния, которые могли бы дать дополнительный материал для сопоставления с теорией. Заметим, что отступления формы индикатрисы от теоретической (и, в частности, ее асимметрия) могут свидетельствовать о частичной когерентности комбинационного рассеяния света в жидкостях. [c.42] В предыдущих разделах было показано, что многие важные свойства комбинационного рассеяния света удовлетворительно описываются при помощи классических представлений. Однако достаточно полная и последовательная теория явления комбинационного рассеяния света может быть развита только на основе квантовой теории излучения. [c.42] К моменту времени t система может перейти из состояния т в другие состояния, и условия (4.9) будут нарушены. При этом величину 6 (/) 1 очевидно, можно рассматривать как вероятность перехода системы из состояния т в состояние п за время t. [c.44] Система (4.16) представляет собой систему линейных однородных уравнений с постоянными коэффициентами. [c.45] Величины можно рассматривать как комплексные значения энергии. Соответствующие состояния системы носят название квазистационарных состояний (см. [20], 132). Величина Га характеризует ширину к-то уровня. Предполагается, что ширины квазистационарных уровней малы по сравнению с расстояниями между ними. [c.46] Соответствующие уровни энергии называются вырожденными ш-кратно. Заметим, что в результате возмущения вырождение снимается , т. е. корни перестают быть кратными. [c.48] При / т сохраняет силу формула (4.24). [c.49] Общее решение имеет снова вид (4.26), но с заменой частных решений из (4.25) соответствующими значениями из (4.25а). [c.49] Мы рассмотрим указанные типы переходов раздельно. [c.57] Вычислим вначале интеграл (4.66) в предположении, что разность — 7 мала по сравнению с шириной возбуждающей линии в- При ЭТОМ дисперсионная функция, стоящая под знаком интеграла, имеет резкий максимум при г/г=0 и можно вынести р из-под знака интеграла при У1=а, т. е. [c.58] Как можно видеть, вероятности переходов в этих предположениях пропорциональны времени. Такого типа зависимость от времени получается в теории, в которой не учитываются процессы затухания, т. е. конечная ширина уровней (см., например, [20], 42). [c.58] Следует отметить, что основные результаты теории Вайскопфа получаются в нашем рассмотрении при некоторых частных упрощающих предположениях. [c.62] Положение максимума этой линии не зависит от частоты возбуждающей линии. Условие частот (4.100) типично для резонансной флуоресценции, а также для эффекта Шпольского. Замечательно, что контур и ширина линии резонансной флуоресценции не зависят от свойств возбуждающей линии. В частности, эта линия может быть значительно более узкой, чем возбуждающая линия. Заметим, что при независимых процессах поглощения и последующего испускания контур линии флуоресценции, согласно (4.90), представляет собой свертку контура возбуждающей линии и собственного контура линии испускания, т, е. всегда шире контура возбуждающей линии (см. [23], 20). [c.65] Испускаемая линия имеет максимум при = 0 или В остальном этот случай не отличается от рассмотренного выше. [c.66] Первый множитель в этом выражении описывает резонансную флуоресценцию, второй множитель — комбинационное рассеяние. Таким образом, в этом случае возбуждаются одновременно оба указанных процесса. [c.67] Вернуться к основной статье