ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Спектры комбинационного рассеяния дисперсных сред из "Физика и техника спектрального анализа" Для получения спектров комбинационного рассеяния дисперсных сред (до сих пор изучались в основном слабо поглощающие порошки) было предложено много методов. Эти методы можно разделить на два класса методы на отражение и методы на просвет . В методах на отражение рассеянное излучение собирается с той же поверхности, на которую падает возбуждающее излучение в методах на просвет эти поверхности разделены слоем вещества. Методы на отражение дают возможность получать спектры с более высокой интенсивностью, но соотношение интенсивности линий комбинационного рассеяния и интенсивности фона существенно лучше в методах на просвет . Сопоставление различных методов дано в работах [44, 471]. [c.471] Наиболее трудной задачей при исследовании спектров комбинационного рассеяния дисперсных сред является измерение интенсивностей линий, которые сложным образом зависят не только от свойств вещества, но и от характеристик среды, например от размера зерен. Аналогичная задача возникает при изучении люминесценции дисперсных сред. А. П. Иванов [473] первым попытался учесть влияние дисперсности среды на интенсивность люминесценции. Опираясь на расчеты Гер-шуна [472], он получил зависимость интенсивности люминесценции от толщины слоя порошка. Однако в этих расчетах было принято, что поглощение света люминесценции значительно меньше поглощения для возбуждающего света. В комбинационном рассеянии это допущение неверно. [c.471] К- Шувалова [474]. Ниже излагаются основные результаты этой работы. [c.472] Предположим, что комбинационное рассеяние происходит в среде, состоящей из большого числа зерен. Если принять, что число зерен в единице объема столь велико, что можно считать рассеяние на гранях зерен и поглощение непрерывными функциями толщины слоя, то справедлив дифференциальный подход к решению задачи. [c.472] Вообще говоря, условия распространения света в дисперсной среде зависят от условий освещения. Для простоты будем рассматривать слой вещества, заключенный между двумя бесконечно протяженными параллельными плоскостями, освещаемый диффузным светом. Если выделить внутри этого слоя плоскость, параллельную границам, то она будет освещена и справа и слева. [c.472] Величина Я представляет собой коэффициент отражения от бесконечно толстого слоя, — эффективный показатель ослабления. [c.473] Формулы (22.9), (22.10) дают общее решение задачи об интенсивности комбинационного рассеяния в дисперсных поглощающих средах. При этом 1(1) соответствует интенсивности комбинационного рассеяния в методе на просвет (в плоской кювете), а /г(0) —в методе на отражение . Заметим, однако, что предположения, при которых были выведены эти формулы, в реальных условиях в большей или меньшей степени не выполняются. Поэтому практически прежде всего встает задача о выяснении условий, при которых можно пользоваться данными формулами. [c.474] Последние формулы, очевидно, соответствуют рассеянию в поглощающей, но не дисперсной среде. Заметим, что в некоторых работах среда описывается при помощи одного эффективного параметра мутности, что также приводит к формуле вида (22.16). Несмотря на то, что такой метод иногда приводит к хорошему согласию с экспериментом [471], область применения его, естественно, более ограничена, чем область применения развитого выше метода, в котором среда характеризуется двумя эффективными параметрами. [c.475] ПО фор,муле (22.18) ). Таким образом, в принципе можно найти все множители в формуле (22.18), зависящие от свойств данной среды. После этого может быть определен коэффициент рассеяния х=/в(0)хо, характеризующий истинную интенсивность линий комбинационного рассеяния вещества. [c.476] Практически при проведении измерений по указанной выще схеме [476] выяснилось, что при малой толщине кювет наблюдается некоторое расхождение расчетной кривой с экспериментом. На рис. 83 представлены результаты измерений для одной из фракций порошка стильбена, причем кювета помещалась на щель спектрометра. Указанное расхождение легко объясняется тем, что при малой толщине кювет не выполняется предположение о диффузном характере возбуждающего излучения. [c.476] На рис. 84 приводится сопоставление результатов расчетов по формуле (22.18) с экспериментальными данными. Как можно видеть, совпадение рассчитанных и экспериментальных величин достаточно хорошее. [c.477] Проведенные исследования показывают, что формулой (22.18) можно пользоваться для определения истинной интенсивности линий комбинационного рассеяния, соблюдая соответствующие условия измерений. [c.477] Приведенные данные показывают, чго имеются благоприятные перспективы в отношении измерения абсолютных интенсивностей линий комбинационного рассеяния и их сравнения для разных дисперсных сред. Решению этой задачи посвящены работы [477]. [c.477] Легко видеть, что эта формула при = 0 дает сечение КР прозрачных жидкостей. Схема установки для опрв деления сечения КР в порошках и монокристаллах приведена на рис. 85. [c.479] Результаты измерений с учетом индикатрисы рассеяния бензола для линии 992 см приведены в табл. 53. Результаты для стильбена получены в предположении, что индикатриса линии КР 1593 сж сферическая. Обращает внимание большое различие сечений КР в жидкости и кристалле. [c.482] Данные, полученные для жидкого бензола, хорошо согласуются с величиной о-102 =1,9 см , полученной в работах [12, 480]. [c.482] В табл. 53 приведены также данные для кристаллов Na lOs, полученные при возбуждении ртутной линией 4358 А, и для кристаллов GaP и dS, полученные при возбуждении линией 6328 А Не—Ne лазера. Значительная температурная зависимость сечения КР ь GaP объясняется смещением с температурой полосы электронного поглощения этого кристалла [477]. [c.482] Вернуться к основной статье