ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Выделение энергии в металлической плите из "Индукционные плавильные печи Издание 2" Так как напряженность магнитного поля на удаленной поверхности плиты (при г = А) для обычных случаев ничтожно мала (см. рис. 3-2 и 3-3), то для вывода общего выражения потока энергии, проходящего внутри плиты через плоскость, перпендикулярную направлению потока и находящуюся на расстоянии 2 от передней поверхности плиты, используем выражения (3-5а) и (3-56), в которых мы пренебрегли в числителе и знаменателе членами, содержащими Q . Таким образом. [c.69] Последнее выражение является потоком энергии, поглощаемой в плите. [c.70] Функции / Оп.- и Сопл для металлической плиты в зависимости от относительной толщины плиты Д/Дэ. [c.71] Первый вид цилиндрических электромагнитных волн весьма часто используется в практике индукционного нагрева, например в тигельных индукционных печах, когда нагреваемый металлический цилиндр помещен в полость цилиндрического соленоида — индуктора, обтекаемого переменным током. Поле, создаваемое соленоидом в зазоре между индуктором и металлическим цилиндром, образует цилиндрическую волну, падающую на поверхность цилиндра. Вектор напряженности магнитного поля Н в зазоре направлен параллельно оси индуктора и цилиндра, напряженность же электрического поля в зазоре направлена по касательной к окружностям, центры которых лежат на оси системы индуктор-цилиндр. Этот вид цилиндрических волн мы и рассмотрим. [c.74] Напряженности поля у поверхности цилиндра обозначим через Но и Ео. Для решения поставленной задачи наиболее удобной системой координат является цилиндрическая с осью 2, направленной вдоль оси цилиндра, как показано на рчс. 4-1. [c.75] Как видно из рис. 4-2 и 4-3, эти кривые достаточно близки друг к другу, что дает право применять выражения, полученные для плоской электромагнитной волны, падающей иа изотропное полуограниченное тело, и для случая цилиндрических тел, если соблюдено соотнощение г /2/Д, 10. [c.80] В общем же с.г чае - оц ои 7 величина os9 зависит от аргумента r V 2 Aj, а следовательно, и от радиуса цилиндра и частоты. При увеличении величины / [/ /Дэ величина os f увеличивается от нуля (при Гц]/2/Да = 0) до своего предельного значения os f=0,707 при )/2/Дэ- с о. [c.89] При наличии полости внутри цилиндра (рис. 5-1) электромагнитные волны, прошедшие сквозь толщу металла, проникают внутрь полости. [c.89] По аналогии с рассмотренным в гл. 3 случаем падения плоских электромагнитных волн на плоскую поверхность плиты, имеем следующие две группы уравнений Максвелла. [c.89] Найдем решения этих уравнений для металла и полости. [c.89] Однако в отличие от случая сплош-% ного цилиндра приравнять нулю постоянную интегрирования С для по- ) лого цилиндра уже нельзя, так как вторые члены уравнений (5-1) и (5-2), в которые входит постоянная С, соответствуют отраженной волне, возникающей при падении падающей волны на внутреннюю поверхность цилиндра (гл. 4 и приложения). [c.90] Графики относительных значений модуля Е в немагш Тном полом цилиндре для разных относптельных толщин стенки (нагрев снаружи). [c.97] ЛЯ от графиков напряженности магнитного поля в плоской плите — если напряженность магнитного поля на отдаленной поверхности плоской плиты во всех реальных случаях равна нулю, то на внутренней поверхносги полого цилиндра, а следовательно, и в полости цилиндра она отличается от нуля даже у цилиндров с очень толстыми стенками. [c.97] На рис. 5-9 и 5-10 показаны графики напряженностей электрического и магнитного полей для рассматриваемого случая. [c.106] Графики относительных значений модуля Н в полом цилиндре с ферромагнитным сердечником для разных внутренних аргументов Гв У2/Д ) (для разных относ -тельных толщ1ги стенки). [c.106] Выражения (5-11а) и (5-116) подобны выражениям Н и Е в плоской плите (3-5а) и (3-56), отличаясь от них лишь наличием множителя /г /г. [c.108] В рассматриваемом случае индуктор помещается коаксиально в полости цилиндра, и электромагнитные волны излучаются радиально от индуктора к внутренней поверхности цилиндра (рис. 5-12). [c.109] Вернуться к основной статье