ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Величина и знак электрических зарядов из "Защита полимеров от статического электричества" Сведения о величине и знаке разделенных зарядов, образующихся при соприкосновении или трении различных материалов, имеют непосредственное практическое значение. [c.27] Как было указано выше, плотность заряда на поверхности контакта соприкасающихся тел может достигать значения — 0,1 Кл/м . Однако такое значение плотности не сохраняется, поскольку заряды двойного слоя частично нейтрализуются в процессе рассеяния при отделении этих тел друг от друга. [c.27] Б6ЛИЧИКЫ 10 Ом м. Если сопротивление обеих поверхностей меньше этой величины, то заряды, возникающие при контакте двух тел, имеют возможность стечь в последней точке соприкосновения поверхностей при их разделении. [c.28] Полагают (104, 105], что заряжение практически отсутствует при ро = 10 Ом-м и менее. Однако заряжение обнаруживается при разделении металлических тел, на чем основано измерение контактной разности потенциалов [50, с. 74]. [c.28] При сжатии поверхностей двух диэлектриков найдено [105], что поверхностная плотность зарядов пропорциональна наименьшей ди-. электрической проницаемости контактирующей пары. Эта зависимость сохраняется только в том случае, когда поверхность контакта составляет лишь малую часть всей поверхности электризуемого тела. [c.28] Согласно правилам [106], защита от статического электричества необходима, если ро материала превышает 10 Ом-м. [c.28] Показано [107], что проводимость твердых тел влияет на релаксацию заряда. При этом время релаксации заряда определяется по уравнению (10). Задаваясь различными значениями у, можно вычислить время релаксации заряда. На рис. 5 показана такая зависимость в логарифмических координатах. [c.28] Скорость утечки заряда, следовательно, является логарифмической функцией времени, и константа скорости может быть определена как время т R — постоянная времени), за которое заряд уменьшается до 1/е (36,8%) от первоначальной величины. [c.28] При исследовании большого числа тканей из натуральных и синтетических волокон [1101 найдено, что Ig т почти пропорционален Ig Д, а наклон прямой был 0,86 вместо теоретического 1. [c.28] Если р одного из контактирующих тел превышает 10 Ом-м, то частичная нейтрализация зарядов при их разделении определяется, как показано в работе [1051, преимущественно закономерностями газового разряда. [c.28] В работах, посвященных исследованию статической электризации, часто встречаются ссылки на правило Коэна [50, 51, 69, 70, 92], в соответствии с которым из двух взаимно электризующихся диэлектриков положительно заряжается тот, который обладает большей диэлектрической проницаемостью. Однако у этого правила столько же исключений, сколько подтверждений [52, с. 35]. Так, в паре полистирол — винипласт положительно заряжается полистирол (е = = 2,5), тогда как у винипласта е = 4. Для некоторых групп веществ, например различных сортов стекол, это правило применимо. При трении же стекла (е = 7—8) о волокна анид и энант (е = 3—4) волокна заряжаются положительно, хотя их диэлектрическая проницаемость ниже, чем у стекла [108]. [c.29] Вернуться к основной статье