ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Теория зонной плавки из "Основы техники кристаллизации расплавов" Уравнение (Х,3) справедливо для всей длины образца, кроме конечного участка протяженностью, равной длине зоны, где распределение описывается уравнением для направленной кристаллизации. Разумеется, уравнение (Х,3) справедливо в условиях принятых допущений и становится приближенным при их нарушении. [c.242] Наряду с наиболее распространенным выражением (Х,3) предложен ряд других уравнений распределения примеси по длине образца после одного прохода зоны [324—328] эти уравнения базируются на других допущениях. [c.242] Легко видеть, что при = Ср уравнение (Х,5) переходит в (Х,3). [c.243] Анализ выражения (Х,7) показывает, что конечное распределение сильно зависит от длины зоны, с уменьшением которой достигается более крутое распределение концентрации примеси по длине образца. При благоприятных значениях коэффициента распределения может быть достигнута высокая степень очистки. Так, расчеты показывают, что уже при А = 0,1 концентрация примеси в начале образца уменьшается в 10 раз по отношению к исходной. Вопрос о предельном распределении рассмотрен также в работах [323, 330-332]. [c.243] Для анализа процесса зонной плавки широко используются различные численные методы [10, 333—335] как при постоянном, так и при произвольном исходном распределении примеси по длине образца. В этом случае образец разбивается на целое число элементарных участков, для которых составляются последовательно балансовые уравнения. [c.243] Задача о распределении примеси при однократном и многократном прохождении зоны может быть довольно точно решена методами гидравлического и электрического моделирования [10]. [c.243] В ряде работ [10, 330, 336] приведены расчетные данные для различных чисел проходов зон и различных значений коэффициентов распределения в виде семейства кривых. Это часто избавляет исследователей от необходимости в каждом конкретном случае производить сложные расчеты. [c.243] Вернуться к основной статье