ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы ЛЮБИМОВ. Теория электромагнитных волн в кристаллах с учетом магнитоэлектрического эффекта из "Физика и химия твердого тела Выпуск 1" В случае отсутствия МЭЭ (ЗГ = 0) полученные здесь формулы дают обычные выражения для показателей преломления одноосных кристаллов (см. 153). Характеристическими поверхностями при этом будут соприкасающиеся друг о другом сфера (обыкновенная волна) и аллипсоид 32. [c.32] Как к следовало ожидать, этот результат с точностью до обозначений совладает с результатом, полученным в работе 7J дяя кубических кристаллов. Из уравнения (38) видно, что МЭЭ в данном случае может проявиться лишь при а при rv= К МЭЭ в первом приближении ве влияет на прошедщув волну. [c.41] В заключение отметим, что хотя ОЭ и оптическая активность по своей природе совершенно разные явления, исследованные здесь проявления МЭЭ при прохождении света через пластинку имеют иного сходных черт с соответствующими проявлениями активности в кристаллах аксиальных классов С17 и 18,1, к разряду которых относится, например, кварп. [c.43] Исследование влияния МЭЭ на оптические свойства всех других одноосных кристаллов рассмотрено автором в работе [193. [c.43] Известно, что начальная магнитная проницаемость ферромагнитного кристалла (/ ) по величине значительно превосходит проницаемость этого же кристалла на СВЧ СбЗ. С другой стороны, экспериментально установлено, чио/4, мелкодисперсных материалов с однодо-менными кристаллитами гораздо меньше образцов с полидоменными кристаллитами. [c.45] Мдф теряет смысл локального динамического параметра, во-втором -р перестает быть интегральным параметром, что противоречит физической природе этих коэффициентов. [c.48] Для нахождения М ф воспользуемся хорошо известным в настоящее время методом, описанным в работах 5 и 8] и состоящим применительно к нашей задаче в установлении стационарной структуры распределения вектора М в пределах доменной границы, определении величины средней энергии единицы объема невозмущенного полидоменного ферромагнетика (у ) и последующем вычислении плотности энергии вози/ щения при его намагничивании полем Н. Аналогичная задача ухе решена в связи с определением эффективной массы единицы поверхности границы С1, 5, 8 и 9], и, поскольку, математическое развитие этого вопроса не является целью данной работы, ниже мы намеренно будем следовать работе С8,1, чтобы одновременно облегчить сравнение результатов. [c.48] В связи с тем, что в работе 7] специально изучалось влияние размеров доменов на магнитный спектр феррита, то эти оценки целесообразно делать именно на основе этого конкретного эксперимента. [c.52] Вернуться к основной статье