ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Диапазон существования кипящего слоя из "Сушка во взвешенном состоянии _1968" Все системы со взвешенным слоем характеризуются двоякой функцией газа с одной стороны, он является, как и в процессах с фильтрующим, движущимся и падающим слоями твердого материала, технологическим агентом, обеспечивающим подвод тепла, а с другой, взвешивающим агентом, обеспечивая движение частиц и их перемешивание. Наличие этой двойной функции потока приводит иногда к жестко11 связи между условиями существования системы и закономерностями подвода к ней тепла. Поскольку основной расчет [роцессов со взвешенным слоем сводится к выявлению этих связей, ниже рассматриваются условия существования различных модификаций взвешенного слоя и их взаимосвязь с технологическими требованиями, предъявляемыми к этим системам. [c.11] Сложнее обстоит дело с кипящим (псевдоожиженным) слоем. Эта система имеет две границы, соответствующие ее промежуточному положению между неподвижным (плотным) продуваемым слоем и пневмотранспортом, нижняя граница которого (ш т) является теоретически верхним пределом существования кипящего слоя [27, 28]. [c.12] Переход неподвижного слоя в кипящий описывался в работах ряда исследователей. Было предложено большое число зависимостей для описания основных закономерностей этого явления. [c.12] Ввиду значительного их количества (большинство их сведено в табл. 1-1) целесообразно рассмотреть эти зависимости с единой точки зрения, основанной на анализе общего механизма процесса [29]. [c.12] Явление псевдоожижения состоит в том, что при определенной скорости обтекания стесняющих друг друга частиц происходит их взвешивание в потоке, причем этой скорости соответствует определенная степень взаимного стеснения частиц. Исходя из этого, можно сформулировать четыре условия, совместно определяющих точку начала псевдоожижения. [c.12] Как уже было указано, все формулы, приведенные в табл. 1-1, получены путем использования в то11 или иной форме четырех перечисленных условий и отличаются лишь формой задания условий и видом функциональной зависимости, т. е. отличие чисто формальное, и поэтому они не имеют никаких преимуществ. Выбирать ту или иную формулу следует, лишь исходя из удобства пользования. [c.13] Второе же заключается в том, что расчетная формула не должна содержать трудно определяемых величин, например фактора формы. Несмотря на то, что рядом исследователей [30] обобщен и систематизирован большой материал по факторам формы, все же этих данных недостаточно. [c.13] Третье требование — расчетная зависимость должна быть единой для описания всего диапазона режимов обтекания. Большинство существующих формул применимо лишь в определенных пределах, и непрерывная экспериментальная зависимость выражается с помощью трех — четырех отрезков кривых (в частном случае — прямых), точка пересечения которых не лежит на экспериментальной кривой, что с математической точки зрения не является достаточно удовлетворительным. [c.13] Для пользования такими формулами необходимо предварительно определять резким обтекания. [c.20] Эти зависимости приведены на рис. 1-3 в координатах Ьу — Аг и позволяют находить значение скоростей псевдоожижения при различных гидродинамических режимах [83]. [c.20] Необходимо остановиться также на возможной точности определения критической скорости псевдоожижения. [c.20] Выше показано, что начало псевдоожижения определяется совокупностью четырех условий. [c.20] Аэров [30] показал, что при задании условия обтекания коэффициентом сопротивления погрешность составляет 30 50%. Условие стесненности также задается с известной погрешностью, ввиду эмпирического характера коэффициентов и показателей функции порозности. [c.20] Выше уже отмечалось, что теоретической верхней границей псевдоожиженного состояния является скорость витания и ее приближенно можно принять за предел существования кипящего слоя. [c.22] Анализ полученных к 1963 г. зависимостей этого вида показал, что они либо плавно описывают часть режимов обтекания [51, 74, 75], либо аппроксимируют плавную кривую, характерную для явления, отрезками ломаной линии, точки пересечения которых не лежат на экспериментальной кривой [56], что недостаточно обосновано. [c.22] Ввиду этого целесообразно получить для величины, характеризующей диапазон существования кипящего слоя, единую зависимость, справедливую для всех режимов обтекания. Авторами и Голь-цикером 29] была получена искомая интерполяционная зависимость на основе следующих соображений. [c.22] Влияние начальной порозности (при прочих неизменных параметрах) на величины коэффициентов А ъ В ъ формуле (1-15) может быть наглядно проиллюстрировано табл. 1-3. [c.26] Таким образом, кипяш ий слой имеет весьма узкий диапазон суш,ествования, описываемый уравнением (1-16) это налагает, как показано ниже, довольно жесткие ограничения на возможность осуществления в нем ряда процессов. [c.26] Вернуться к основной статье