ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Энтропия и свободная энергия газоразрядной системы из "Термодинамический расчет высокотемпературного газа" Так как величину взаимодействия мы ограничиваем (что подробно будет рассмотрено в 3 гл. III), то эти условия приближенно соблюдаются. Отсюда следует, что вероятность того, что система имеет энергию (7, будет представлять собой произведеьше вероятностей того, что каждая подсистема обладает энергией Ue, Ui и Ua соответственно. [c.24] Все предыдущие рассуждения относились к нахождению функции распределения системы, когда в качестве составляющих ее рассматривались газовые компоненты. Их можно отнести к нахождению функции распределения, когда в качестве независимых составляющих будут входить не компоненты газа, а степени свободы. Это необходимо сделать сейчас для дальнейших выкладок. [c.24] Возникает вопрос о нахождении нулевого уровня отсчета энергии для атомного и ионного газов. Так как поступательная степень свободы не зависит от внутренней возбужденной степени свободы, то для атомного и ионного газов мы можем формально ввести две точки отсчета, т. е. как бы рассматривать два газа один — находящийся в нормальном возбужденном состоянии (т. е. нулевом) и участвующий лишь в поступательном движении второй — представляющий собой совокупность остановленных частиц, которые имеют возможность лишь возбуждаться. В этом случае появляются две точки отсчета энергии нулевым уровнем для возбужденных частиц будет нуль, нулевым уровнем для поступательно движущихся частиц будет энергия основного уровня газа. [c.26] Здесь принято, что функции распределения ионного и атомного газов — максвелловские функции распределения, а функция распределения электронного газа представляется в виде ряда по полиномам Лежандра и ее симметричная часть берется максвелловской это подтверждается экспериментально для широкого диапазона изменения параметров [3], [15]. [c.26] Вернуться к основной статье