ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Дополнение Кристаллические поля в соединениях редкоземельных металлов Тэрберфилд, Л. Пассел, Р. Биржено, Е. Бэчер) из "Интерметаллические соединения редкоземельных металлов" МОЖНО обойти, если воспользоваться в качестве зонда не фотонами, а тепловыми нейтронами действительно, Рейнфорд и др. [101 ), пользуясь нейтронами, наблюдали недавно переход между уровнями кристаллического поля в металлическом eAs. В настоящей работе мы сообщаем результаты эксперимента по неупругому рассеянию нейтронов, проведенного на ряде металлических соединений РЗЭ. Этот эксперимент подтверждает, что нейтроны действительно можно эффективно использовать для спектроскопических исследований кристаллического поля в РЗМ в далекой инфракрасной области спектра при единственном условии обменное поле должно быть несколько меньше, чем кристаллическое. Кроме того, в исследованных нами веществах мы обнаружили, что модель эффективного точечного заряда [13] удивительно точно предсказывает и величины, и систематику штарковских расщеплений. Последний результат пока не удалось полностью понять. [c.154] Если между нонами существует заметное обменное взаимодействие, уравнение (1) уже не является достаточным при низких температурах суммирование следует выполнять по всем узлам решетк.ч с матричными элементами величины вычисленными с помощью блоховских волн для экси-тонов кристаллического поля [17]. При более высоких температурах ситуация еще более усложняется. [c.154] Таким образом, выбранные ряды соединений дают возможность провести систематическое исследование кристаллических полей в металлических соединениях РЗЭ. Двигаясь вниз по столбцу VA или VIA периодической таблицы, мы можем изучить влияние размера иона, а сравнивая эквивалентные соединения в двух столбцах, мы сможем увидеть эффекты, вызванные изменением заряда лиганда, ковалентности и концентрации носителей. [c.155] Относительные интенсивности можно легко рассчитать из уравнения (1), а собственные состояния нротабулированы в работе ЛЛВ. [c.156] Эксперименты выполнялись на брукхэйвенском реакторе с высокой плотностью нейтронного потока с помощью нейтронного время-пролетного спектрометра с медленным прерывателем. Падающий пучок нейтронов имел длину волны 4,1 А, что соответствует энергии 4,9 мэВ. Во всех экспериментах ион Рг +переходил из более высокого возбужденного состояния в более низкое и нейтрон приобретал соответствующую энергию. Образцы представляли собой поликристаллические слитки, объемом примерно 2 см . Типичное-время счета составляло 20 ч для каждого образца при каждой температуре. Для регистрации рассеянных нейтронов использовали группы из 6, 5 и 3 счетчиков, расположенных в интервале порядка Г под углами соответственно 27, 42 и 99° к прямому пучку. Для типичных величин передачи энергии такое расположение счетчиков позволяет получить передачу импульса в пределах от Q 1,5 до ] С / 3,2 А , так что условия, при которых справедливо уравнение (1), хорошо выполняются [15, 16]. Кроме того, при таких условиях опыта зависимость пиковой интенсивности от Q определяется автоматически. [c.156] Примечание. В скобках приведены значения параметров, полученные в модели точечного заряда. Для постоянной решетки приведены неопубликованные данные Купера. РгВ1 исследовался в работе 123]. [c.158] Все уровни кристаллического поля во всех семи соединениях можно рассчитать количественно путем использования модели точечного заряда (учитывающей только ближайших соседей) с эффективным зарядом в узле лиганда —2. [c.159] Вернуться к основной статье