ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Магнитные свойства из "Интерметаллические соединения редкоземельных металлов" ИЛИ базисной плоскости каждой второй элементарной ячейки КМб один из двух атомов М заменяется атомом К. Это сопровождается смещением слоя и небольшой перегруппировкой атомов. Такой процесс приводит к элементарной ячейке КМз, которая в направлении а имеет такую же величину ребра, что и КМб, но ось с в 4 раза более длинную, чем у КМа. Для НМз также имеются два типа упаковки в направлении оси с они схематически показаны на фиг. 2. Аналогичным образом получают структуры для КгМу и НМг. Типы упаковки в них также показаны на фиг. 2. Две модификации, возникающие у некоторых типов структур, часто наблюдаются в одном и том же образце. Различие в устойчивости двух модификаций, по-видимому, очень мало и переход из одной в другую происходит бездиффузионным путем. Это приводит к превращениям, которые имеют много общего с мартенситными превращениями. В таких случаях трудно получить две модификации раздельно. [c.165] Стехиометрический состав различных соединений указан в центральной части фигуры. 1 — соединения УСо [2, 24) 2 — соединения ЕаСо [23, 24] 3 — соединения ТЬСо [24) 4—соединения N1 (3,25—301 5—соединения УРе [8, 31]. [c.167] Модель, которая хорошо зарекомендовала себя при обсуждении наблюдаемых магнитных свойств соединений КМ, была сформулирована Фриделем [19,20] и.Ледерером и Вландином [21] для -полос в переходных металлах. Строго говоря, не вполне законно применять эту модель к рассматриваемым здесь соединениям. Тем не менее можно полагать, что физические принципы, определяющие природу и силу магнитных связей, здесь аналогичны, поэтому при качественном описании наблюдаемых свойств упомянутая выше модель, вероятно, даст правильный ответ. [c.168] Для чистого N1 была проведена оценка величины и установлено, что она значительно больше единицы [19]. При образовании соединений с редкоземельными элементами вектор к-р будет уменьшаться, но даже если бы он немного увеличивался ), нельзя ожидать, что 1,1(1 станет меньше единицы для соединений, богатых никелем. Это означает, что член, описывающий ферромагнитную связь, всегда будет присутствовать [уравнение (1)] и увеличивать устойчивость ферромагнитной фазы. В случае малых моментов N1 этот член может даже стать существенным для устойчивости ферромагнитной фазы и сохранить расщепление Зй -полосы, несмотря на уменьшение члена собственной энергии, обусловленного заполнением Зй-полосы. [c.169] Из результатов, полученных для соединений типа Н1- Ре2, видно, что это правило не всюду выполняется в упомянутых соединениях Мре остается постоянной в довольно большой области значений х, а затем резко возрастает. Эту зависимость Мре от X интерпретировали с помощью предположения о существовании в Зй -полосе области с низкой плотностью состояний, в которой жестко закреплен уровень Ферми электронов со спинами, направленными вниз [33, 35]. [c.175] Автор хочет поблагодарить д-ра Р. ван Штапеле за ценное обсуждение и выразить большую признательность А. ван дер Гуту за помощь в экспериментальной работе. [c.175] В этом выражении йр —волновой вектор Ферми для -полосы. [c.177] Величина /м(0), появляющаяся в выражении (П.З), это эффективный 5— -интеграл, и в зависимости от степени смешивания 5— -состояний он может иметь любой знак. К сожалению, об этой величине в соединениях КМ известно очень мало, и поэтому в настоящий момент невозможно сравнить описанную выше модель взаимодействия К—М с экспериментом. [c.177] Прежде чем перейти к обсуждению современных работ по усовершенствованию магнитов, мы кратко подведем итог тем сведениям, которые известны к настоящему времени относительно основных свойств нескольких фаз КСоз, и рассмотрим причины, по которым эти сплавы являются столь желательными в качестве активного компонента постоянных магнитов. [c.181] Примечание. Данные этой таблицы получены на основе критического рассмотрения сведений, приведенных в научной литературе. Кроме того, использованы неопубликованные результаты исследований, проведенных в Дайтонском университете (США) и в Металловедческом исследовательском центре военно-воздушных сил США. [c.182] Для ЬаСоз температура взята из работы [10], остальные значения Те —из работ [26, 27]. Два значения Тс, приведенные для (ММ)Со5, даны для сплавов, в которых мишметалл получен от двух разных изготовителей. [c.182] Примечание. При расчете энергии на единицу массы, т. е. (ВН) 4па, мы воспользовались для р=100 значением из табл. 1, а для р=70 8—значением 0,7й , т. е. предположили, что 3094 составляет вакуум. При нсиользовааии тяжелых связую тих веществ значения энергий для р—70% будут ниже. [c.184] Для /1 Не даны наиболее высокие значения, измеренные на порошках соединений КСр или на массивных кусках сплавов К (Со, Си, Ре)5, составы которых подобны (но не идентичны) составам, указанным в верхней строке таблицы. [c.184] Значения J He и все другие свойства, перечисленные ниже, взяты из различных литературных источников для того образца, для которого зафиксировано наивысшее значение магнитной энергии, достигнутое к настоящему времени для сплавов данного состава. [c.184] Вернуться к основной статье