ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Движение взвешенных частиц в электрофильтре из "очистка промышленных газов электрофильтрами" Зарядка частиц в электрическом поле короны происходит вследствие адсорбции ионов поверхностью частиц во внешней зоне коронного разряда при а) бомбардировке частиц ионами, движущимися по направлению силовых линий электрического поля, и б) присоединении к частицам ионов, участвующих в тепловом движении газовых молекул. [c.38] Е—напряженность электрического поля, в[м. [c.39] В табл. 3 приведены данные о подвижности ионов в некоторых газах и парах. [c.39] Азот (очень чистый). [c.39] Двуокись углерода. . . . . . . Двуокись углерода, насыщенная водяными парами при 25° С. . . [c.39] В пределах давлений от 13,3 до 58,8- 10 н1м (от 0,1 мм рт. ст. до 60 аг) при неизменной температуре подвижность ионов обратно пропорциональна давлению. [c.39] Подвижность ионов можно считать пропорциональной абсолютной температуре газа. [c.39] Зарядка большой частицы продолжается до состояния, при котором суммарное электрическое поле у всей поверхности ее становится близким нулю. [c.40] Ез—напряженность электрического поля коронного разряда Б области нахождения частицы, в м г—радиус частицы, л. [c.40] Относительная диэлектрическая проницаемость может быть принята равной для газов — 1, кварца и серы —4, гипса—5, окислов металлов — 12—18, металлЬв — сю. [c.40] В табл. 4 приведены результаты подсчета значений т по формуле (28) при обычных условиях коронного разряда в атмосферном воздухе. [c.41] Возможно еще большее упрощение выражения (22), если принять, что потенциал ф вблизи частицы определяется только зарядом самой частицы (ф д // ). [c.41] Таким образом, оказывается, что максимальная величина заряда частиц размером более 1 мкм пропорциональна квадрату радиуса частицы [см. уравнение (26)], а размером менее 1 мкм — радиусу частицы, согласно уравнению (30 а). [c.42] В электрическом поле коронного разряда крупные частицы заряжаются ионами, движущимися под действием сил электрического поля, а мелкие частицы — ионами, участвующими в тепловом движении газовых молекул. [c.42] На практике процесс ударной зарт дки преобладает для частиц диаметром выше 0,5 мкм, а процесс диффузионной зарядки — для частиц диаметром менее 0,2 мкм. Для частиц диаметром 0,2—0,5 мкм эффективны как процесс зарядки, связанный с полем, так и процесс, связанный с тепловым движением ионов. [c.42] В табл. 5 приведены результаты расчета предельного числа зарядов частиц разных размеров, находящихся в электрическом поле, заполненном ионами одного знака. [c.42] Уравнения (30) и (28) пригодны лишь в случае малой концентрации частиц, когда отсос ионов на частицы слабо изменяет среднюю плотность ионов в коронном разряде. При большом числе частиц в газе зарядка их определяется не только начальной концентрацией ионов N, но и пространственным зарядом окружающих частиц zq (z — концентрация частиц и q — заряд одной частицы). [c.42] Ятя = Ч Яи — относительный заряд частицы. [c.42] Вернуться к основной статье