ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Перемешивание при вынужденной конвекции из "Перемешивание в химической промышленности" Для достижения перемешивания более быстрого, чем самопро-, извольное, используют передачу массы или тепла посредством вынужденной конвекции, которая достигается направленным движением жидкости—течением. [c.18] В дальнейшем изложении будут приведены основные уравнения, характеризующие движение жидкости, и будет показано, как достигнуть повышения плотности диффузионного потока при массопередаче в условиях вынужденной конвекции. [c.18] Для изучения течения жидкости исследуется движение определенной элементарной частицы ее в определенное время по определенному пути. [c.18] При математическом описании гидродинамических процессов рассматривается элементарная частица жидкости бесконечно малого объема. Для понимания дальнейшего следует, однако, помнить, что эта частица имеет макроскопический характер и состоит из молекул, имеющих значительно меньший объем. След пути движения элементарной частицы жидкости носит название линии тока. [c.18] действующие в ж и д к о с т и и вызывающие ее движение, могут быть двух видов поверхностные и массовые. [c.19] Двил еиие бесконечно малого объема жидкости. [c.19] Хотя средний свободный пробег молекулы незначителен, броуновское движение заставляет молекулы из движущейся элементарной частицы проникать в соседние слои, и наоборот. Молекулы, выходящие нз движущейся частицы, сталкиваются с молекулами газа в окружающем пространстве, передавая им при соударении часть количества движения. [c.20] Вследствие этого слои газа, ближайшие к движущемуся, приводятся в движение, хотя и более медленное. С другой стороны, молекулы из более медленного или неподвижного слоев переходят в более быстро движущийся слой и замедляют его скорость. [c.20] Взаимное проникновение молекул из отдельных слоев, движущихся с различной скоростью, создает на их границах тангенциальное напряжение, вызываюцее сопротивление среды движению потока. [c.20] Динамический коэффициент вязкости и определяется как от-нощение между тангенциальным напряжением на единицу поверхности и градиентом скорости между соседними слоями, удаленными друг от друга на расстояние с1у. [c.20] Для ньютоновских жидкостей и газов вязкость является физической характеристикой. [c.20] Динамический коэффициент вязкости м зависит от температуры, так как он определяется средней длиной свободного пробега молекул. которая, как известно, увеличивается с температурой. Зависимость вязкости от температуры выражается различными полуэмпирическими формулами, которые приводятся в учебниках физической химии. [c.20] Единица кинематического коэффициента вязкости имеет размерность мЧсек. [c.21] Уравнение неразрывности. Для вывода уравнения неразрывности выделим в движущейся жидкости бесконечно малый куб с ребрами (1х, ау и с1. Масса жидкости в рассматриваемом бесконечно малом объеме будет ойхс1ус г=(ус1У. [c.21] Уравнение неразрывности выражает тот факт, что масса ни в одной точке системы не исчезает и не создается. [c.21] Уравнение движения. Вывод уравнения движения жидкости основывается на втором законе движения Ньютона, согласно которому изменение скорости движения по времени пропорционально действующей силе и имеет с ней одинаковое направление. [c.21] Режим течения жидкости, зависящий от скорости потока, вязкости жидкости и геометрической характеристики пространства, через которое эта жидкость протекает, оказывает решающее влияние на процесс перемешивания. [c.23] Существуют два основных вида течения жидкости ламинарное и турбулентное. [c.23] Вернуться к основной статье