ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Приточные струи из "Вентиляция химических производств Издание 3" Приточные и конвективные струи определяют циркуляционные потоки, создающиеся в вентилируемом помещении, и интенсивность турбулизации воздушной среды. [c.20] Теория свободных турбулентных струй освещена достаточно подробно в литературе. Поэтому здесь приводится только краткое изложение установленных зависимостей для этих струй. [c.20] Наиболее полное исследование турбулентных струй принадлежит Г. Н. Абрамовичу [5]. [c.20] Большое значение для развития науки о струях имели работы в области теории турбулентности Л. Г. Лойцянского, Л. А. Вулиса, Г. Рейхардта, Г. Шлихтинга [6—9]. Применительно к задачам, близким к решаемым в вентиляционной технике, были проведены теоретические и экспериментальные работы В. В. Батуриным, С. Е. Бутаковым, Д. Н. Ляховским, С. Н. Сыркиным, Е. И. Поляковым, В. Н. Талиевым, И. А. Шепелевым и др. [1, 10—21]. [c.20] Гиневским [15] опубликована работа, в которой приведены теоретические и экспериментальные данные, базирующиеся на использовании интегральных методов расчета, нашедших применение в решении задач теории турбулентного пограничного слоя. [c.20] Все эти работы способствовали уточнению картины течения турбулентных струй и разработке научно обоснованного способа их расчета применительно к задачам вентиляционной техники. [c.20] Абсолютные значения кинематических и энергетических характеристик струи зависят только от количества движения струи при выходе ее из насадка. Для изотермических затопленных струй характерно постоянство количества движения по длине вследствие отсутствия действующих на струю сил. [c.21] Некоторое исключение представляет начальный участок струй, вытекающих через перфорированные пластинки, решетки и другие насадки, разбивающие общую струю на отдельные струйки. [c.21] Отдельные струйки, вытекающие через такие насадки, расширяются, как и всякая турбулентная струя, подсасывая к себе воздух из окружающего пространства. Но эти отдельные струйки нельзя рассматривать как свободные. Подтекание воздуха к ним затруднено. К струйкам, расположенным в центре (в отдалении от наружного периметра), воздух проникает через лабиринт отдельных струек. Вследствие этого в центре струи наблюдается некоторое разрежение, равное потере давления (сопротивлению) при подтекании воздуха к центральным струйкам. При расширении струек и падении скорости в них создается диффузорный эффект и давление повышается. На некотором удалении от насадок, там где профиль скоростей в струе приближается к универсальному (в начале основного участка), давление в струе повышается до давления в окружающей среде и далее на всей длине основного участка струи остается таким же. [c.21] Абрамович [5] отмечает, что нет коренного различия между представлением о пограничном слое как о слое определенной толщины и теориями, в которых этот слой принимается бесконечной толщины с асимптотическими профилями скоростей, температур и других величин. При этом границей пограничного слоя следует считать поверхность, на которой скорость или избыточная температура составляют некоторую наперед заданную малую величину, например 1% от их значений на оси струи. [c.21] Аналогично может быть найдена зависимость изменения осевой скорости по оси плоской струи. [c.22] Для определения коэффициента необходимо знать функцию, характеризующую профиль скоростей = / (у/х). Эту функцию можно найти экспериментально или на основе полуэмпирических теорий, которые исходят из гипотезы о характере турбулентного перемешивания. Однако и в этом случае необходимы эксперименты. [c.22] Поскольку все теории в конечном счете исходят из опытных данных, то и формулы, рекомендуемые разными авторами, близки одна к другой. [c.22] Не останавливаясь на описании большого опытного материала и способов его обработки, которые широко опубликованы, приведем расчетные формулы. [c.22] Формулы (П.8) —(П. 13) близки между собой, так как отра-жают общую закономерность, но в них есть некоторое различие. [c.23] В формулах (П.8) и (П.9) расстояние дано в относительных величинах, а в формулах (П. 10) — (П. 13) — в абсолютных значениях. Это различие несущественно, так как всегда легко перейти от одних координат к другим. При этом получаются формулы одного вида и с близкими цифровыми коэффициентами. [c.23] Кроме того, в формулах (П.8) и (П.9) расстояние берется от полюса струи, а в формулах (11.10) — (11.13) — от среза сопла т. е. считается, что во всех слу чаях полюсное расстояние лго = О Все авторы теорий турбулент ных струй приходят к выводу что при равномерном поле скоростей на выходе полюс струи лежит в середине выходного сечения сопла, и в этом случае полюсное расстояние Хо = 0. [c.24] Исходя из опытных данных о скоростях на оси струи можно по формуле (II.8) найти полюсное расстояние для осесимметричных струй. По данным Е. И. Полякова [11], можно считать полюсное расстояние равным нулю для многих струй, встречающихся в вентиляционной технике, у которых поправочный коэ ициент на количество движения не превышает значения Ро = 1.04. Однако указанные опытные данные не позволяют распространять этот вывод на случай, когда профиль скоростей на выходе из воздухораспределителя очень неравномерен (Ро 1,04). [c.24] Если предположить, что и при очень неравномерном профиле скоростей (когда значение велико) полюс струи расположен также на срезе солла, то получим [см. формулы (П.5) и (II.7)], что чем более неравномерно поле скоростей, тем дальнобойнее струя при той же средней скорости на выходе. Это не соответствует опытам. [c.24] Талиев и А. М. Терпинян [18] экспериментально определяли осевую скорость в струе для трех случаев для равномерного поля скоростей Ко = 0,966 р = 1,002), очень неравномерного с вогнутым полем скоростей] (/Со = 1,475 Ро = 1,085) и очень неравномерного с выпуклым полем скоростей Ко 0,588 Ро = 1,2). [c.24] Вернуться к основной статье