ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы СОБСТВЕННЫЕ КОЛЕБАНИЯ КРИСТАЛЛОВ Состояние вопроса о колебательных спектрах твердых Теория Борна — Кармана из "Инфракрасные спектры щелочных силикатов" Как указано в фавнениях (9), порядок матрицы равен Зг, где г — число атомов в элементарной ячейке. [c.13] Однако Борн, которому, несомненно, были известны указанные выше факты, принимает, что бегущая плоская волна (8) является собственным решением рассматриваемой им задачи. Это повлекло за собой ряд неверных выводов. [c.14] Из формулы (8) следует, например, что атомы решетки, вообще говоря, не колеблются в одной фазе. Отсюда, в свою очередь, выводится заключение, что оптическим методом можно возбудить лишь колебания в предельном слз гае q Так, в монографии Борна и Гепперт-Майер Динамическая теория кристаллической решетки , появившейся на немецком языке в качестве главы Handbu h der Physik в 1933 г. и в русском переводе — в 1938 г. [1, стр. 172], написано Электрический момент области, содержащей большое число ячеек, равен нулю. Лишь при длине волны К- оа фаза при трансляции не меняется и возникает электрический момент . [c.14] Соотношения (11) и (12) иллюстрируются рис. 1.1 заимствованным из монографии Пайерлса [6]. Пунктирная линия является графиком прямой, представленной уравнением (12). Пересечения этой прямой с графиками так называемых оптических ветвей, число которых в нашем случае равно 3 г — 3, дадут дискретный спектр оптических частот, которые в принципе могут быть возбуждены оптически. [c.15] На самом деле пунктирная линия на рис. 1.1 должна быть гораздо круче, поскольку ее наклон к оси абсцисс равен скорости света. [c.15] Вернуться к основной статье