ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Установки для получения газообразных продуктов разделения. Установки для получения жидкого кислорода или жидкого азота из "Кислород Ч 1 (копия)" Сосгояние тела при низкой температуре характеризуется не только слабым тепловым движением части, но и низким значением энтропии. [c.9] Первым, вторым и шестым способами обычно пользуются для получения температур умеренного холода (примерно до 170 °К). [c.9] Второй и третий способы являются основными, применяемыми для получения температур глубокого холода (170 0,5 °К) (иногда пользуются четвертым способом). [c.9] Наконец, пятый способ служил пока единственной основой для получения сверхнизких температур (ниже 0,5 °К). [c.9] При изучении процессов глубокого охлаждения рассматривают главным образом два вида взаимодействия между телом и внешней средой механическое, при котором телом или внешней средой совершается работа, и термическое, при котором происходит теплообмен между телом и внешней средой. [c.10] Т аким образом, в этом случае у тела имеются две степени свободы — механическая и тепловая. Исходя из этого, можно считать, что основными термодинамическими параметрами, характеризующими состояние тела, являются объем V, давление р и температура Т. [c.10] Абсолютной влажностью называют выраженное в кг количество пара, содержащегося в I м парогазовой смеси оно равно плотности пара pj,, находящегося в данной смеси при данной температуре. [c.11] Паросодержанием (влагосодержанием) X газа называют количество пара, выраженное в кг, приходящегося на 1 кг сухого газа, т. е. [c.11] Рнас — давление насыщенного пара при температуре смеси. [c.11] По определению парциальным давлением компонента р в газовой смеси называется давление, которое производил бы этот компонент в отсутствие остальных, находясь в том же количестве, в том же объеме и при той же температуре, что и в смеси. [c.11] Различают два состояния термомеханической системы количественно неизменная система, ограниченная замкнутой поверхностью и находящаяся под равномерно распределенным внешним давлением, и поточная система, под которой понимают установившийся во времени поток вещества в закрытых каналах с характерным для потока неравномерным распределением давления. [c.11] В инженерной практике почти всегда приходится иметь дело со вторым случаем — поточной системой. [c.11] Первое начало термодинамики может быть сформулировано следующим образом. Разные формы энергии переходят друг в друга в строго эквивалентных, всегда одинаковых соотношениях. [c.11] Абсолютная paiSoTa, производимая телом (расширение), считается положительной. Работа, воспринимаемая телом (сжатие), считается отрицательной. Тепло, подводимое к телу, считается положительным, отводимое от тела — отрицательным. [c.12] Уравнение (Ы1) имеет сходную структуру с уравнением (1-14). Только для поточной системы энтальпия / аналогична по смыслу внутренней энергии U в стандартных условиях термодинамики. [c.12] Энтропия так же, как и внутренняя энергия, является функцией состояния, т. е. ее изменение зависит только от начального и конечного состояний системы. [c.13] Энтропия обладает свойствами аддитивности. [c.13] При абсолютном нуле все частицы тела должны находиться в наинизшем одном квантовом состоянии. Поэтому = 1 и 8 = К 1п = 0. Поэтому энтропия всех кристаллических тел будет равна нулю при абсолютном нуле и, следовательно, может иметь только положительное значение. [c.13] Для определения S необходимо знать изменение Ср с температурой. С приближением температуры к абсолютному нулю теплоемкость всех тел падает по закону с = аР. [c.13] Вернуться к основной статье