ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Основные характеристики линейчатых спектров поглощения и особенности их экспериментального определения из "Техника и практика спектроскопии" В твердой, жидкой, газообразной фазах, а также в плазме можно наблюдать спектры поглощения, принадлежащие атомам и ионам. В газах и плазме это линейчатые спектры, хотя в ряде случаев имеет место поглощение в широкой спектральной области (за границами серий, в плотной плазме, а также как следствие сильного уширения спектральных линий). В твердом теле и жидкостях спектры поглощения обычно состоят из достаточно широких полос. В этом разделе будут в основном изложены методы исследования линейчатых спектров поглощения. [c.325] В поглощающем слое,— о концентрациях поглощающих частиц, температуре, характере и числе столкно-. вений атомов и ионов, скорости коллективных движений частиц и т. п. [c.325] Линии поглощения используются и для метрологических целей. Следует упомянуть о многочисленных исследованиях спектров поглощения космических объектов — атмосферы звезд и Солнца, межзвездной среды и земной атмосферы. [c.325] Принципиальная схема наблюдения спектра поглощения дана на рис. 13.1. [c.325] Здесь glll g i — статистические веса уровней, V — частота излучения. Нередко для исследования поглощения вместо источника сплошного спектра используют источник линейчатого спектра обычно того же атомного состава, что и поглощающий газ, но испускающий более яркие и узкие линии. Этот метод позволяет определять характеристики линии поглощения, соответствующие ее центру. В ряде случаев он имеет преимущества перед обычным и широко применяется для атомно-абсорбционного анализа [15]. [c.326] Существует по крайней мере два способа, позволяющих практически полностью исключить влияние собственного свечения объекта на результаты исследования поглощения. Они сводятся в конечном счете к тому, что приемное устройство делают нечувствительным к собственному излучению поглощающего объекта. [c.326] В первом способе излучение просвечивающего источника модулируют с определенной частотой. На ту же частоту настраивают узкополосный усилитель фототока приемника излучения. Это позволяет практически полностью избавиться от помех со стороны немодулированного излучения поглощающего объекта. Подобного рода схемы широко применяются в атомно-абсорбционном анализе. Более детальное изложение относящихся сюда вопросов см. в [15]. Недавно был предложен второй способ, основанный на свойстве голограмм правильно передавать яркость объекта, освещенного когерентным светом, без существенных помех со стороны некогерентного излучения [13.1]. Схема установки для голографического измерения поглощения показана на рис. 13.2. [c.326] Свет от лазера 1 разделяется на два пучка с помощью системы зеркал 2 и 3. Один из пучков рассеивается матовым стеклом 4 и, пройдя через объект 5, попадает на фотопластинку 6. Здесь он встречается с другим пучком 7 и, интерферируя с ним, образует на фотопластинке сложный интерференционный узор. Проявленная пластинка с зарегистрированной на ней интерференционной структурой называется голограммой. Ее помещают в исходное место и освещают пучком 7, при этом восстанавливается световая волна, выходившая из объекта при получении голограммы. Поскольку некогерентное излучение самого объекта не принимало участия в образовании интерференционного узора на голограмме, то соответствующая часть световой волны не восстановится. [c.326] Метод позволяет измерить поглощение света только для тех длин волн, для которых можно получить достаточно монохроматичное и сильное лазерное излучение. Кроме того, для регистрации голограмм должны быть подходящие материалы. Возможности в этих областях очень быстро развиваются, и надо думать, что скоро будут доступны лазерные излучения любой длины волны в видимой и близкой ультрафиолетовой областях спектра. [c.326] Вернуться к основной статье