ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Уравнения излучения для поглощающей среды из "Проблемы теплообмена" Выводы будут касаться только одномерной задачи. [c.8] Лучистый тепловой поток теперь можно определить интегрированием уравнений (4а) и (46) по телесному углу, охватывающему полную сферу при ii(jL)=2nsin 0d0. [c.9] Они затабулированы Кургановым 19]. [c.9] Выражения (8) и (9) — система двух уравнений для неизвестных Rl и 2. Для черных поверхностей R = вхЯ R2 = е . [c.10] Таким образом, можно считать, что оптическая толщина То представляет собой отношение характерного размера I к длине проникновения. Величина 1/а в этом случае играет роль, аналогичную средней длине свободного пробега, а величина 1/то аналогична числу Кнудсена. При То 1 среду можно назвать оптически тонкой, а при То 1 — оптически толстой. [c.11] Для этих предельных случаев возможны упрощения уравнений, описывающих процессы излучения. [c.11] Физическая интерпретация уравнения (14) очевидна. Величина Ае представляет собой энергию, излучаемую элементом и отнесенную к единице объема, в то время как Аае — собственное излучение единицы объема [8]. Члены 2вх и 2б2 — энергия, поглощенная элементом от нижней и верхней поверхностей соответственно. [c.12] Таким образом, в условиях оптически тонкой среды каждый элемент среды обменивается излучением непосредственно с граничными поверхностями, при этом промежуточного ослабления энергии излучения не происходит. Оптически тонкую среду можно рассматривать как среду с ничтожно малым са-мопоглощением. [c.12] Несмотря на значительное количество данных, касающихся излучательной способности газов, имеется очень мало сведений относительно значений среднего коэффициента поглощения а. Гулард [7] показал, что из данных по излучательной способности коэффициенты поглощения могут быть получены следующим образом. [c.12] Таким образом, коэффициент поглощения можно получить по данным об излучательной способности экстраполяцией комплекса e/L. [c.13] Эту методику применили для определения коэффициентов поглощения водяного пара и двуокиси углерода при давлении 1 ama. Результаты даны на рис. 2 и 3. Значения излучательной способности взяты у Хоттеля [12] (рис. 4.13 и 4.15). Рис. 4.16 [12] использован для поправки на давление пара в интервале О— 1 ama. Рис. 4.14 и 4.16 из работы того же автора [12] можно применить для получения результатов при давлении выше 1 ama. [c.13] Значения e/L для воздуха при высокой температуре затабулированы Ки-велем и Бойли [13]. Так как их результаты получены для оптически тонких слоев, то в ЭТОМ случае необходимость экстраполяции отпадает и можно прямо применить уравнение (18). Результаты такой обработки показаны на рис. 4, где ро означает плотность при нормальных условиях. Дополнительные данные по излучательной способности воздуха при высокой температуре приведены Томасом [14]. [c.14] Вернуться к основной статье