ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Поляризация диэлектрика в переменном поле из "Строение молекул" Выше при выводе уравнения Ланжевена — Дебая мы предполагали для простоты, что вещество (диэлектрик) помещается в статическое поле, т. в. что напряженность Е, а следовательно, Е и Eef постоянны. [c.283] Если поле меняется по закону (XXIV, 33), то меняется не только величина, но и направление вектора напряженности поля. Вектор Е сохраняет свое направление в течение времени /гТ о, затем в течение такого же времени вектор Е имеет обратное направление. [c.284] Рассмотрим два крайних случая, когда частота хо мала (лежит в области радиочастот) и когда частота г,о велика (лежит в области частот видимого или ультрафиолетового спектра) для общего случая полярных молекул ( 1 =й 0). В первом случае, при малой частоте vo, за время /гТ о успеет произойти и деформация молекулы (смещение электронного облака относительно ядер и некоторое изменение конфигурации ядер), и частичная ориентация молекулы по полю. В этом случае (низкие частоты) уравнение Ланжевена — Дебая остается справедливым, как и для статического поля. [c.284] Во втором случае, при высокой частоте Уо, за время ( /2)7 о успеет произойти только смещение электронной оболочки молекулы относительно ядер, которое происходит за время, значительно меньшее периода колебаний для видимой или близкой ультрафиолетовой области спектра. Деформация ядерной конфигурации, а тем более ориентация молекулы по полю за время, сравнимое с периодом Го, в этом случае произойти не могут. [c.284] Тогда среднее значение соз 0 в уравнении (XXIV, 15) будет равно нулю и поляризация Р в уравнении (XXIV, 8) будет включать только Р . Следовательно, для высоких частот о получим, что для полярных молекул поляризация Рм в уравнении Ланжевена— Дебая будет выражаться только первым членом. Качественно изменение мольной поляризации в зависимости от частоты поля представлено на рис. 61. [c.284] Таким образом, для частот видимой и близкой ультрафиолетовой области спектра мольная поляризация как полярных, так и неполярных молекул выражается одним и тем же уравнением (XXIV, 32). [c.284] Значение мольной рефракции Ям обычно измеряют для некоторых частот (длин волн) видимой или ультрафиолетовой области, которые экспериментально наиболее доступны. В частности, значения показателя преломления п и мольной рефракции часто приводят для О линии натрия ( = 5893А), для отдельных линий спектра ртути или водорода. Поскольку мольная рефракция Рм пропорциональна средней поляризуемости а, закономерности, отмеченные выше для поляризуемости молекул, справедливы и для мольной рефракции. [c.285] В табл. 40 приведены значения величин для расчета Рмо — мольных рефракций алканов в жидкой фазе при 20 °С для О линий натрия (1 = 5893 А). [c.285] В табл. 41 ДЛЯ иллюстрации приведены экспериментально определенные рефракции алканов и рассчитанные по уравнению (XXIV, 36) с величинами приведенными в табл. 40 [26]. [c.286] Вернуться к основной статье