ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Зависимость характера обтекания цилиндра от числа Рейнольдса из "Тепломассообмен Изд3" При очень малых значениях числа Ке (около единицы и меньше) в кормовой части цилиндра образуется застойная зона (рис. 11.1, а). Размеры застойной зоны увеличиваются с ростом числа Ке. Благодаря сдвиговому действию внешнего потока жидкость в застойной зоне приводится во вращение. При этом в кормовой области образуются два симметричных вихря (рис. 11.1, 6), размеры которых в направлении течения увеличиваются с ростом Ке. Точки отрыва линий тока от поверхности цилиндра соответствуют углу ф 82° при Ке 150. [c.286] При Ке 150 один из вихрей отрывается (рис. 11.1, в) и плывет вниз по течению вместе с жидкостью, а на его месте возникает новый вихрь. Вихри поочередно отходят от цилиндра, образуя процессию вихрей [дорожку Кармана (рис. 11.2, а)]. Экспериментально установлено, что частота выброса вихрей / 0,2Voo ld. [c.286] Процессия чередующихся вихрей создает периодическую поперечную силу, действующую на цилиндр и стремящуюся вызвать его поперечные колебания (этим объясняется гудение проводов в линиях электропередачи). [c.286] Дорожка с регулярным движением вихрей наблюдается вплоть до Ке 10 . [c.286] При Ке 2 10 размер области турбулентности увеличивается, а точка перехода ламинарного течения в пограничном слое в турбулентное смещается в лобовую область обтекания цилиндра. Распределение давления по окружности цилиндра при больших числах Ке показано на рис. 11.3. [c.288] Турбулентный пограничный слой по сравнению с ламинарным обладает большей кинетической энергией. Это приводит к тому, что точка отрыва потока смещается вниз по течению, сужается след за цилиндром, происходит улучшение обтекания и снижение сопротивления. Улучшения обтекания цилиндра можно добиться и искусственным путем, сделав его поверхность шероховатой или увеличив турбулентность набегающего потока. [c.289] Вернуться к основной статье