ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Теоретические представления о критической опалесценции жидких смесей (растворов) из "Рассеяние света растворами полимеров" В 1958 г. Дебай [590] провел новое рассмотрение критического рассеяния в однокомпонентных системах, результат которого выражен через молекулярные величины и имеет форму, удобную для сравнения с опытом. [c.275] Второе слагаемое в (7.9) соответствует вкладу в суммарную потенциальную энергию градиентов флуктуаций плотности. Этот добавочный член при обычных условиях весьма мал сравнительное первым, обусловленным квадратом плотности гР. При приближении к критической точке сжимаемость становится очень большой, а работа сжатия, требуемая для создания данной амплитуды флуктуации плотности,— очень малой. В этих условиях относительный вклад члена, пропорционального (gradn) , становится значительным. [c.276] Для установления связи между интенсивностью рассеяния /е и углом 0 Дебай воспользовался разложением флуктуаций в ряд Фурье (см. 4 главы 1) и представлениями, приводящими к формуле (1.60). [c.276] Таким образом, когда Г-v Гк, радиус корреляционного взаимодействия флуктуаций неограниченно возрастает. [c.277] Слагаемое Ф представляет вклад в свободную энергию смеси градиентов состава (концентрации). [c.280] В области малых кривая рентгеновского рассеяния /ё ==/(1Х ) является продолжогаем той же кривой для видимого света. Однако при [.1 2,4-10 зависимость /ё =/(М ) для рентгеновского рассеяния отклоняется от прямой. Авторы [593] испытали, в качестве модельного, лондоновский потенциал для сферических частиц и показали, что лишь начальная касательная к расчетной кривой для /ё дает Р, согласующийся с измеренным. В дальнейшем рентгеновское рассеяние для исследования критической опалесценции жидких смесей использовали и другие авторы [594, 595]. [c.285] Вернуться к основной статье