ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Определение собственных частот колебаний из опытов по рассеянию фотонов и медленных нейтронов из "Структура и симметрия кристаллов" В действительности колебания решетки реальным импульсом не обладают, поэтому величину (4.57) называют квазиимпульсом. Сушествует много пропессов взаимодействия частип, идуших с образованием или поглошением фононов. [c.89] О — вектор обратной решетки. В данном случае соотношение (4.58) представляет собой правило отбора для волновых векторов. [c.89] Физически взаимодействие фотона со звуковой волной можно понять, если принять, что поле упругих деформаций звуковой волны изменяет локальную — в пределах длины упругой волны — конпентрапию атомов и/или его электронную поляризуемость, и, тем самым, показатель преломления кристалла. Следовательно, звуковая волна модулирует оптические свойства среды, и, наоборот, электрическое поле световой волны модулирует упругие свойства среды. [c.90] Формула (4.66) дает возможность вычисления частот фононов, возбужденных в результате неупругого рассеяния фотонов. [c.91] Эффект рассеяния света на фононах в твердых телах или жидкостях известен как эффект рассеяния Мандельштама-Бриллюэна. [c.91] Одним из самых важных методов изучения фононного спектра в твердых телах является метод неупругого рассеяния медленных нейтронов на фононах. Дебройлевская длина волны А медленных (тепловых) нейтронов с энергией 0,1 эВ имеет порядок межатомного расстояния, и кристаллическая решетка, так же. [c.91] Знак плюс по-прежнему соответствует процессу образования фонона, знак минус — процессу его исчезновения. [c.92] Для нахождения закона дисперсии фононов и = (К) с помошью соотношений (4.70) и (4.72) экспериментально определяют, в зависимости от направления рассеяния, прирашение или потерю энергии нейтронов, испытавших рассеяние. С помошью этого метода удалось экспериментально получить вид кривых и = с (К) для многих кристаллов (см. рис. 4.8). [c.92] Однако в трехмерном кристалле каждому вектору К соответствует три частоты, каждая из которых принадлежит своей ветви колебаний, и для заданного К каждому направлению рассеяния должно соответствовать три значения к . Это приводит к тому, что распределение нейтронов имеет острые пики, соответствующие трем значениям к . [c.93] В эксперименте наблюдается распределение рассеянных электронов под определенным углом по отнощению к направлению падающего пучка. Направление наблюдения определяет направление вектора к рассеянных нейтронов. В сочетании с известными значениями энергий падающих и рассеянных нейтронов определяются частота и волновой вектор колебания, с которым произощло взаимодействие. [c.93] Вернуться к основной статье