ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Переход ламинарной формы течения в турбулентную. Механизм трансформации вихрей в переходной области из "Пространственные пристенные турбулентные течения в угловых конфигурациях" Измерения величины и направления вектора скорости выполнялись в биссекторной плоскости угла с помощью поворачиваемого датчика термоанемометра с единственной наклонной нитью [174]. Поскольку вследствие симметрии течения локальный вектор скорости в исследуемом случае располагается именно в биссекторной плоскости, в отличие от [152] для получения искомых величин достаточно было измерений всего в двух угловых положениях датчика в потоке. Для варьируемых значений скорости невозмущенного потока получена типичная калибровочная зависимость - Е )/и = /(/3), характеризующая чувствительность датчика к углу скоса потока где п — соответственно линеаризованные сигналы на выходе термоанемометра в каждом из отмеченных выше положений датчика. Линейный характер этой зависимости в исследованном диапазоне параметров потока способствует достижению хорошей точности (не хуже 0.3 ) и удобства измерения малых значений уЗ, а значит и поперечной компоненты скорости, что весьма важно при зондировании структуры течения в условиях низких дозвуковых скоростей. [c.156] что хотя на большей части модели имеет место практически безградиентный характер течения в окрестности передней кромки реализуется сначала отрицательный, а ниже по потоку — положительный градиенты давления. [c.157] В указанных условиях по длине модели развивается пограничный слой, характер нарастания которого показан на рис. 2.47 в виде зависимости д = /(х), где (5 — толщина слоя, я х — продольная координата вдоль ребра двугранного угла. Приведенная зависимость содержит типичные признаки перегибной кривой, характеризующей наличие переходной области в пограничном слое с некоторой поправкой на специфику течения в угле. [c.157] Поведение изотах в каждой из отмеченных выше характерных областей течения анализировалось в [168]. Поэтому ограничимся здесь представлением полей изотах лишь в двух поперечных сечениях двугранного угла х = 222 мм и 1050 мм, т.е. в самом начале формирования переходной области течения и соответственно в развитой турбуленпюй области (рис. 2.50). В принципе они не содержат ничего неожиданного и еще раз подтверждают существование вторичных течений — преимуществетю подъемных при. v = 222 мм и опускных при X = 1050 мм. Саму же динамику развития вторичных течений по длине модели удобнее проследить на основании профилей вектора скорости, представленных на рис. 2.51 в биссекторной плоскости двугранного угла при различных значениях л . [c.159] Таким образом, вторичные течения, реализующиеся в области взаимодействия ламинарных пограничных слоев и направленные вдоль биссекторной плоскости двугранного угла в сторону внешнего потока, действительно развиваются главным образом под воздействием локального положительного градиента давления в окрестности передних кромок граней угла. По мере перехода к турбулентному состоянию интенсивность этих течений постепенно ослабевает, по-видимому, до уровня, близкого к характерному значению для двумерного течения. Одновременно повьпиается роль вторичных течений противоположного знака, которые являются устойчивой формой существования пары симметрично вращающихся вихрей и развиваются вниз по потоку до тех пор, пока имеет место турбулентный режим движения. [c.160] Значения X С.М. в подписи к рис. 2.48. [c.162] Вернуться к основной статье