ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Поля средней скорости и турбулентности из "Пространственные пристенные турбулентные течения в угловых конфигурациях" В турбулентном течении наиболее часто встречающаяся модель указывает на существование системы из четырех вихрей в двух контрвращающихся парах (см., например, [56, 57]). Причем два из четырех вихрей являются более кругашши (рис. 4.13). [c.227] Сходная схема формирования вихревых структур замечена в работах [59—62 ]. Данные [12, 631, полученные на основе не только поверхностной визуализации как в предыдущих работах, но и обширных измерений средней скорости, также обнаружили в общей сложности существование системы из четырех вихрей. [c.227] Более подробный анализ [64] показал, что наблюдаемое число вихревых структур зависит от числа Не , вычисленного по диаметру тела О, и их количество возрастает с увеличением Яе . Данные визуализации предельных линий тока [61—63] в основном подтвердили отмеченные особенности течения. В дополнение к ним в [13] и позднее в [58 и [65] обнаружен существенно нестационарный характер течения в анализируемой области. [c.227] Существование и развитие вниз по потоку одного преобладающего вихря в окрестности сопряжения плоской пластины и крылового профиля NA A 0020 обнаружено в [73 ] на основе измерений термоанемометром. Показано, что центр вихря располагается ближе к плоской поверхности, нежели к крылу, и его положение в трансверсальном направлении в долях толщины крыла меняется примерно от 40 % в районе задней кромки (х/с = 1) до 80 % на расстоянии х/с = 2. Эйбек [74 1, используя два метода визуализации и пятиканальный зонд, показал, что вниз по потоку от области сопряжения цилиндрического тела с плоскостью, наблюдается пара крупных противоположно вращающихся вихрей, центры которых расположены на расстоянии около ID от стенки. Пара меньших по масштабу противоположно вращающихся вихрей образуется внутри пристеночного вязкого слоя на расстоянии, равном 8D вниз по потоку от цилиндрического тела. Причем позади кругового цилиндра образование таких вихрей не замечено. В [75] наличие двух вихрей по данным визуализации идентифицировалось вполне отчетливо, в то время как существование двух других ясно не было видно. [c.228] Таким образом, в целом схема течения в области сопряжения типа крыло — фюзеляж характеризуется формированием, по крайней мере, двух стационарных вихрей. Что касается мелкомасштабного вихря, располагающегося над крылом (вихрь к), то в отличие от вихря ф причина его возникновения принципиально иная. Этот вихрь обусловлен взаимодействием пограничных слоев крыла и фюзеляжа и, вероятно, поддерживается энергией турбулентных движений, заметно активизируясь в условиях положительного градиента давления вдоль крыла. Действительно, судя по характерному искривлению изолиний средней скорости и пульсаций скорости, указанный вихрь не только не ослабевает, но даже интенсифицируется. Иными словами, его природа — чисто вязкостная и в соответствии с отмечавшейся ранее классификацией такой тип вихревых течений можно отнести к вторичным течениям 2-го рода по Прандтлю. [c.230] Приведенные здесь результаты не могут в полной мере отражать весь комплекс свойств, характеризующих структуру течения в области сопряжения крыла и фюзеляжа. Они лишь указывают на то, что при обтекании схематизированной самолетной конфигурации течение в указанной области имеет явно выраженный пространственный характер с формированием по крайней мере двухвихревой структуры и локальных зон, характеризующихся отрывным состоянием потока и нестационарностью течения в узкой области, примыкающей к линии сопряжения. Имеется ряд общих признаков и свойств этого течения с известными типами течений, что вселяет некоторую надежду на создание обобщенной модели для опреде ченного класса обтеканий подобных конфигураций. [c.231] Вернуться к основной статье