ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Развитие течения в релаксационной области из "Пространственные пристенные турбулентные течения в угловых конфигурациях" Выполненный выше расчет касательных напряжений, по крайней мере во внутренней части профиля, базируется на известном соотношении для длины пути смешения Прандтля I с постоянной эмпирической константой к. Поскольку указанный масштаб длины все еще применяется для приближенных расчетов и других типов течений, а в некоторых случаях оправдывает себя даже в сложных течениях [42], представляет интерес поведение данной величины в неравновесном сдвиговом потоке позади цилиндра. Некоторые результаты показаны на рис. 5.22 в виде распределений длины пути смешения, нормированной по толщине пограничного слоя о. для разных значений Ax/D вниз по потоку от оси цилиндра. Символы 12 — распределение этой величины в отсутствие источника возмущений. Линией J3 показано изменение //в пристенной части слоя по формуле Прандтля с эмпирической константой к, равной 0.4. [c.282] Во внешней части слоя //og меняется по длине исследуемой области более сложным образом. При малых значениях Ах/D (распределения I—3) эта величина поперек слоя не сохраняется постоянной, но вместе с тем хорошо заметен также немонотонный характер ее изменения вниз по потоку. До значений Ax/D 155 (распределения 1—6) // од плавно возрастает, а затем (распределения 7—11) асимптотически уменьшается до величины, равной примерно 0.08 (линия 4) и близкой к значению в невозмущенном пограничном слое. [c.283] Аналогичные данные при других значениях Уд обнаруживают качественное сходство в поведении длины пути смешения по длине релаксационной области. [c.283] Вернуться к основной статье