ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Образование пограничного слоя на стенке ударной трубы из "Ламинарный пограничный слой" В связи с отсутствием продольного изменения давления за скачком уллотнения (сопротивлением самой трубы пренебрегаем) основные дифференциальные уравнения движения вязкого газа в пограничном слое, развивающемся за ударной волной, будут теми же, что и на пластинке в однородном продольном потоке газа. Отличие будет заключаться в граничных условиях. [c.378] Обращает на себя внимание факт резкого спадания максимального качения производных с ростом и. обеспечивающий быстроту сходи-юсти ряда, полученного дифференцированием обеих частей (11.27). 1ользуясь этим рядом, найдем значения функции Ф (2). Эти значения ПИ различных величинах параметра а следовательно, и а приедятся в таблице 28. [c.381] Для этого в случае о= 1 следует использовать интеграл Крокко (10.41 и равенство р=1/Л. [c.382] Следуя известному приему Блазиуса ( 4). можно отказаться от строгого выполнения первой строчки условий (11.33). Как известно, при этом точка (х = О, у = 0) становится особой, в ней продольная скорость и скачкообразно меняется от значения и = С/ при х = — О до и— О при х = + 0. а напряжение трения приобретает бесконечное значение. Такое упрощение решения допустимо, если пластинка не слишком коротка, и его можно принять при исследовании данной задачи. [c.386] Основные граничные условия, представленные двумя последними строчками системы (11.33). никак не могут быть заменены одним, не учитывающим коренное отличие носовой части поверхности пластинки (х 6(), по которой ударная волна уже прошла, от остальной части (х 6/). где газ еще покоится. Такое упрощение привело бы к решению элементарной задачи о стационарном обтекании пластинки по Блазиусу ). [c.386] Вернуться к основной статье