ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Парамагнетизм и диамагнетизм твердых веществ из "Физика и химия твердого состояния" Как мы видели (гл. I), систему взаимодействующих атомных ядер и электронов, образующих конденсат, можно приближенно представить как совокупность двух подсистем ионного каркаса (состоит из ионных остовов) и коллективизированных электронов, образующих, например, в металлах так называемую Ферми-жидкость (в первом приближении электронный газ) и в неметаллических веществах-— мостики более или, менее локализованных в пространстве химических связей. [c.301] Все физико-химические свойства любого конденсата, в том числе и магнитные, будут определяться в первом приближении как сумма свойств этих двух подсистем. [c.301] Соответствие между теорией и опытом здесь несколько хуже, чем в случае редкоземельных металлов [2]. [c.302] Поскольку восприимчивость диамагнитных металлов, как правило, не зависит от температуры, то, по Дорфману, не должен зависеть от температуры и парамагнетизм электронов проводимости. Количественное объяснение этого важного опытного факта оказалось возможным лишь после появления квантовой механики. Если бы электроны проводимости в металлах подчинялись законам классической физики, то парамагнетизм электронов был бы в основном аналогичен парамагнетизму газов, т. е. восприимчивость должна была бы резко зависеть от температуры по закону Кюри (545), чего в действительности не наблюдается. [c.303] Поскольку значение Для металлов очень мало (см. [c.304] Формула (554) показывает, что квантовый газ свободных электронов обладает диамагнетизмом, который при обычных условиях нельзя непосредственно наблюдать, так как он перекрывается в три раза более сильным положительным паулиевским спиновым парамагнетизмом (553). Обнаружить его (см. ниже) можно только в области низких температур и при наличии достаточно сильных внешних магнитных полей бН- к Т). [c.305] Для невырожденного полупроводника, очевидно. [c.306] Вернуться к основной статье